( 785 ) 

 A — (po—pc)v , 



7 



§ 6. Er blijft nog te berekenen de term | f — J ch 



c. 



dv. Ook deze inte- 



7 



graal splitsen wij weer in drieën : J + I + I -De 



laatste 



integraal is nu nul, volgens de wet van Avogrado. De middelste 

 vinden wij uit de boven reeds gebruikte verg. : 



^Co 



ƒ 



pdv = p c (vr.-, — v Cl ) 



door te differentieeren, in aanmerking nemende, dat de grenzen van 

 de integraal functies van x zijn. Wij krijgen : 



J 



v Cl 



dp 

 dxJoT 



dv 4 



V 



dv c 

 dx 



dp c , . . èv c , f dv Cl 



-T- (Ve 2 — V Cl ) +Pc^ Pc !T 



Ox Öx öx 



Nu is aan de grenzen van de integraal p juist p c ; we houden links 

 en rechts dus alleen de eerste leden over. 



v Cl v Cl 



Ten slotte het eerste stuk I f — \dv. Daar wij I pdv hebben kun- 



Vo V 



nen verwaarloozen, zou men misschien kunnen meenen, dat ook dit 

 stuk weggelaten kon worden. Maar, daar uit de toestandsvergelijking- 

 volgt : 



dp _ M RT db da/ dx 



dw ~~ Jv-bf dx V 



blijkt deze integraal van hooger orde te zijn dan de andere voor 

 kleine waarden van v — b. We behouden dus dit stuk. De integratie 

 uitvoerende krijgen wij : 



'MRT db da/ dx ~ 



v — b dx v 



M^ = MRTl (1-w) -f- p v -p c v + MRT '+ MRT lp c /p,-x -^ (v Ca -v Cl )■ 



Hierin kunnen wij MR T/v — b vervangen door p -\- a/v 2 , zoodat onze 

 uitdrukking voor den thermodjnamischen potentiaal wordt : 



dpc 

 dx 

 a a ) da l 1 1 ) 



■\-'t\ l+ F ( T )- 



) dx ( v Cl v ) 



54 



Verslagen der Afdeeling Natuurk. Dl. XIII. A°. 1904/5. 



db db 



-(Vc-Po) + x— j— - 



dx { v^ v ' 



dx 



