( 868 ) 



sprake gekomen, waar zij ons gediend hebben, om bet bedrag van 

 H nauwkeurig te leeren kennen. Daarentegen mogen de absolute 

 maten van de luchtdemping r' a wel worden vermeld. 

 In hoofdstuk IV werd de luchtdemping gevonden 



voor snaar N°. 10 r a = 0,0193 [mm — pA] 

 „ „33 r a = 0,0174 

 „ „ 14 r a = 0,0157 „ 

 Naar formule (35) wordt hieruit berekend 



voor snaar N°. 10 r' a = 0,00569 dynes. 

 „ „ 13 r[ a = 0,00513 „ 

 „ „ 14 f> a = 0,00463 „ 

 Het schijnt mij niet ongewenscht toe, deze bedragen te vergelijken 

 met die, welke men met behulp vau de kinetische gastheorie zou 

 kunnen berekenen. Doch daarbij zou moeten worden in aanmerking 

 genomen, dat wij met r' a behalve de luchtdemping nog andere oor- 

 zaken van demping hebben samengevat. 

 Deze oorzaken zijn drie in getal : 



1°. Indien het magnetisch veld ongelijkmatig is, kunnen er tijdens 

 een uitslag van den kwartsdraad wervelstroomen in de zilverlaag 

 ontstaan. 



2°. Indien de snaar para- of diamagnetisch is, kan zij door haar 

 beweging stroomen induceeren in het ijzer der poolschoenen. 



3°. Ook een onmagnetische snaar zal, wanneer zij doorstroomd 

 wordt en zich beweegt, een electriciteitsbeweging in de poolschoenen 

 induceeren. 



Alle drie oorzaken zijn evenwel zoo gering, dat zij ten opzichte 

 van de luchtdemping vermoedelijk wel mogen worden verwaarloosd. 



8. De spanning van den kwartsdraad 



Sr 



Om in verschillende omstandigheden de spanning van den kwarts- 

 draad te berekenen, beginnen wij met een bijzonder geval aan te 

 nemen, en wel dat de draad sterk gespannen is en zich over haar 

 geheele lengte in een homogeen magnetisch veld bevindt. Een con- 

 stante stroom, die door den galvanometer gevoerd wordt, veroorzaakt 

 een blijvende uitwijking van het midden van den draad, die daarbij 

 den vorm van een kettinglijn aanneemt. 



Noemt men de bedoelde uitwijking u 1} en de ponderomotorische 

 kracht, die de draad ondervindt, i lt dan is de spanning : 



S = f '. . (36) 



