1060 



ö 3 c a de 



Daar nu, tengevolge van een voldoende snellen stroom een diffusie 

 strooraop onmogelijk is, nemen we, met het oog op het feit dat het 

 aankomende gas vrij van damp is, aan dat voor y = c = is. 

 Verder kunnen we om dezelfde reden het vloeistofoppervlak zich 

 laten uitstrekken van y = tot y = oo daar voor willekeurige y de 

 concentratie niet zal beinvloed worden door de aanwezigheid van 

 vloeistof, aan de grens z = 0, bij grooter waarden van y. Zooals 

 gezegd nemen we voor z = de randvoorwaarde c = C, terwijl 

 natuurlijk voor z = oo c = moet zijn. 



Problemen van dit type zijn op algemeene wijze op te lossen 

 door het gebied waarin de z varieeren kan eindig te maken, dan 

 een oplossing te construeeren met behulp van een reeks van eigen 

 functie's en eindelijk tot de limiet over te gaan waarbij we het 

 gebied oneindig laten worden. Deze methode hoop ik uitvoerig in 

 mijn proefschrift uiteen te zetten ; hier echter kunnen we volstaan 

 met een veel eenvoudiger beschouwingswijze, daar slechts het doel 

 is te vinden hoe de per tijdseenheid verdampte vloeistof afhangt 

 van de lengte van den rechthoek d. i. van y. 



Voeren we in (III) als nieuwe veranderlijke in : 



a 



dan neemt deze vergelijking den vorm aan : 



d'c de 



a? = ? v ••••••■ <*"«) 



De grensvoorwaarden van c zijn hierbij ; 



c = voor y = Ó 



c=C „ C = 



c = ,, g = oo 



De oplossing der getransformeerde vergelijking zal geen a of D 

 bevatten, daar deze grootheden noch in de differentiaalvergelijking, 

 noch in de randvoorwaarden voorkomen. ■• 



Dus is : 



e = </ (5. y) = ( fi\zVj ) ,y 



De vloeistof, die per tijdseenheid verdampt van dat deel van het 

 oppervlak dat tusschen y = en y ligt vinden we door te berekenen 

 hoeveel stof stroomt door een vlak loodrecht op de y-as. Daar 



