1212 



a = MN = — =- (3) 



Wij zullen terstond de temperatuurfunetie /'(«) bij de grootheid a 

 nader beschouwen. 



Alleen zij hier reeds opgemerkt, dat wanneer wij algemeen de 

 arbeidsintegraal 



s 



d(NP r ) _ 6P „r Vi ' J lRT 1N v , , 



e r dr=Rl(e — 1) = -S . . . (y) 



stellen, /(a) kan worden voorgesteld door 



ƒ(«) = - (4) 



a 



Het is gemakkelijk in te zien, dat (4) algemeen zal gelden, welke 

 ook de vorm van den distributiefactor is, mits deze slechts een 

 zoodanige funktie zij van 6P r , dat zij == J wordt voor P, = 0. 

 a x zal dan nl. steeds =v(b g ) (X) .a zijn. In het bijzondere geval 

 dat de factor konstant=l mocht zijn, wordt 23 eenvoudig = 



= (NP r ) r s n = — (N> -M) =MN~= «. ƒ (a) wordt dan ook = 1 , 

 zoodat de grootheid a onafhankelijk van de temperatuur wordt. 



XI. Het botsingsviriaal. 



Hier zal — wanneer het molecuul tenminste onsamendrukbaar 



wordt ondersteld P, bij r = s — d de waarde -|- oo aannemen, 



terwijl P r bij r=r.s blijkbaar weer de waarde — M zal hebben. 



Daardoor wordt de in de uitdrukking (a) voor pv aangeduide eerste 



integraal : 



— M 

 «-9/VN $u RT '/ RT 



e 



e ) e n 



en vindt men voor het afstootingsviriaal (n : N is weer v): 



v i — tij e 



v 



Stellen wij dan 



(f> 9 ) m Xe a/RT = b !l , . ; (d) 



dan wordt 



K //?7' 



^ = (^),X« ' =(*,)„ X/<6), .... (5) 



