12 J 3 



en 



'V b = -BT-l\ ......'•. (6) 



De temperatuurfunctie ƒ (6) kan blijkbaar algemeen worden voor- 

 gesteld door de betrekking 



/(») = ! + g= ........ (7) 



Wij verkrijgen alsnu in plaats van («), in verband met (2) en (6) : 



b n a RT b a — a B 



pv = RT + RT-1- = RT +- -^- - — RT + - , . . (8) 



?> t> v w 



waarin 6 9 en a door (5) en (1) gegeven zijn als functies van de 

 temperatuur. B stelt de z.g. „tweede" Viriaalcoëfficient voor, wanneer 

 — zooals wij hebben ondersteld - - v = co (zeer groot) is. Anders 

 is B (door den voluumdistributiefactor t) nog een functie van v en 

 kan in plaats van B : v geschreven worden (B : v) -\- (C • v 2 ) -\- etc, 

 waarin B, C, etc. dan alleen nog slechts temperatuurfuncties zijn. 

 Verwaarloozen wij den mogelijken invloed van v op de grootheid 

 a — nemen wij het volume dus niet al te klein — zoo blijft alleen 

 de invloed van den factor t s bij de botsing over. Schrijft men 

 hiervoor (zie ook § 9) 



b v 

 *' = ï 7> (9) 



Dq V — O 



dan wordt. b 9 in (8) thans b q y^r Si en men kan schrijven: 



/ b \ a va 



pv = RT ( 1 -\ = RT 



V V V 



d.w.z. 



a RT 

 P + IÏ = — I' • • ( 10 > 



waardoor de bekende v. d. WAALs'sche scheiding der beide konstanten 

 a en b is tot stand gebracht. Dit was dus, wij herhalen het nog 

 eens, alleen daardoor mogelijk, dat alleen bijbeen voluum-dislributie- 

 faclor met v : v — b optreedt, en niet bij a, waarna de factor RT m 

 het botsingsviriaal met den hoofdterm RT kan worden vereenigd. 

 Wij moeten echter nooit vergeten, dal de aldus bij r b inge- 

 voerde grootheid b een geheel fictieve b is, en in geenerlei direct 

 verband staat met de eigenlijke grootheid b,, = (b,,) x \ j\b). Immers 

 uit (9) volgt voor b : 



