1221 



rand der aantrekkingszone (r = r a ) met hun middelpunt passeeren, 

 tegen het beschouwde molecuul aanbotsen, waardoor voor alle de 

 maximumwaarde M voor — P r verkregen wordt, en er dus een 

 maximale waarde voor a — maar geen exponentieel oneindig groote, 

 zooals bij den BoLTZMANN'schen distributiefactor — zal worden gevonden. 



Hetzelfde geldt ten aanzien van b. Moleculen die anders niet zouden 

 botsen, zullen thans onder den invloed der af buigende aantrekking, 

 wel botsen, en het aantal botsende moleculen zal dus worden ver- 

 groot — in meerdere of mindere mate, naarmate de temperatuur 

 lager of hooger zal wezen. En het is gemakkelijk in te zien dat 

 ook hier bij 7 7 =0 de waarde van b,, tot een maximum zal naderen 

 (aangezien de straal der aantrekkingszone r a eindig blijft), en niet 

 tot oneindig. Ook de dwaasheid der oneindig groote waarde voor 

 P r bij het einde der botsing vervalt nu geheel. De distributie blijft 

 natuurlijk eindig, en gedurende de botsing komt daarin geenerlei 

 verandering. (Bij aanname van e~ ep r zou de dichtheid gedurende 

 het oneindig klein gedachte botsingsinlerval afnemen van ri X e eM 

 tot n X 0, hetgeen onzin is, aangezien wanneer een molecuul één- 

 maal tot botsing is gekomen, het aantal daarvan, zooals gezegd, 

 gedurende de botsing niet meer verandert). 



Wij komen zoo van zelf tot een nieuwe methode van berekening, 

 welke men — in tegenstelling van de gebruikelijke, de statische — 

 de dynamische zou kunnen noemen. De lotgevallen der elkaar 

 passeerende ën botsende moleculen zullen afzonderlijk moeten wor- 

 den beschouwd — al kan ook in deze beschouwingswijze veel 

 worden vereenvoudigd en onder een samenvattend gezichtspunt 

 worden gebracht. 



En zoo zijn wij met de beschouwing der afzonderlijke banen of 

 baangroepen weer van Boltzmann tot Maxwell teruggekeerd. 



XV. De fundamenteele baan- vergelijkingen. 



Zooals men uit nevensgaande figuur 

 kan zien, komt de gekromde baan 

 thans (in het punt B, met den minimum- 

 afstand r m ) dichter bij O dan de rechte 

 baan (?/, = oo, d. w. z. 7'= oo) in het 

 punt O' met den minimalen afstand 

 00' = d = a sin 6. De hoek waaronder 

 de baan van het middelpunt van het 

 beschouwde bewegende molecuul [0 

 is hel stilstaande middelpunt) ton op- 

 zichte der verbindingslijn AO bij A 



