1205 



a s 2 



iv' r 2 r" 



2 — — . 



w a e 2 



1-- + - 

 r r 



In het rechterlid is de teller juist de afgeleide van den noemer. 

 Op grond hiervan krijgen wij door integratie, als wij de integratie- 

 konstante zoo kiezen dat iv 2 in het oneindige de waarde c 2 krijgt, 



w* = c>(l-- + -} ••.-•.• (12) 

 \ r r 2 J 



Hiermede hebben wij het zwaartekrachtsveld berekend. Vergelijking 

 van formule (IJ) met (12) geeft 



u w m c (13) 



en verder vindt men (verg. I de noot op pag. J 1 05) 



^ = «, (14) 



De konstante e bepaalt op grond van (10) de elektrische lading 

 van het lichaam. De konstanle ti bepaalt de massa van het lichaam. 

 Formule (50) I geeft namelijk 



4jt u 



m =: . (15) 



Dezelfde uitdrukking voor m is in I pag. 1105 afgeleid voor 

 geval c = l. Wij zien nu, dat deze uitdrukking voor m ook geldt 

 als de tijdseenheid anders gekozen wordt. 



Wij hebben betrekking (15) verkregen door toepassing van formule 

 (50) I, bij welker afleiding wij hebben aangenomen, dat de materie 

 slechts eindige uitgebreidheid heeft. Als men het elektromagnetische 

 veld tot de materie rekent, wat de beschouwingen in l veronder- 

 stellen, dan heeft de materie, streng genomen oneindige uitgebreid- 

 heid. Dat heeft echter geen invloed op de geldigheid van formule 

 (50) I in het geval dat wij beschouwen, want de grootheden van 

 het elektrische veld naderen sterk genoeg tot nul, als men zich van 

 het centrum verwijdert. 



Men kan zich de vraag stellen onder welke voorwaarden ^ = ir' 

 nul en negatief kan worden. Op grond van (13) wordt dan ook n' 1 

 oneindig groot resp. negatief. Uitdrukking (12) toont aan dat buiten 

 het lichaam 



a [ / a 2 



io 2 ■=. voor r = - ± \ / — f 2 . 



Voor kleinere waarden van r is in 2 negatief. 

 Alleen als 



