1311 



(p = (p ; en (1), resp. (0) voor p, zoodat 8 inligt tusschen (0°) en 

 ± 0° bij hooge temp. en (90°) en (90°) bij lage temp. 



Voegt men (a,) 1 bij a u zoo vindt men voor het van de temperatuur 

 onafhankelijke deel van de attractiekonstante a (komende van de 

 passeerende moleculen en van de (niet-centrale) botsende moleculen) : 



1 — en 

 a 00 =a 1 + (a,) 1 =to.X-^ r A *' .... (12) 



w(l — n ) 



Volgens het bovenstaande omvat dit gedeelte de bijna totaliteit 



der invalshoeken, vanaf 90° tot dicht bij 0°, bij hooge temp.; en 



slechts een zeer klein gedeelte, van af 90° tot dicht bij 90°, bij lage 



temp. ; d. w. z. in de grensgevallen n —- 1 en n — 0. Maar ook in 



intermediaire gevallen blijft dit gelden, omdat bij 'hooge temp. p 2 



a 2 a 2 — s 2 



steeds in de nabijheid van — X = 1 ligt, en bij lage temp. 



ar — s 2 a 2 



a 2 

 steeds in die van X = 0. 



a 2 — s 2 



Er blijft derhalve voor het van de temperatuur afhankelijke deel 

 van a een des te grooter gebied over, naarmate de temperatuur 

 lager wordt. 



l — n 



De grootheid a ro in (12) ligt alsnu tusschen tu x ~t\ ^.i n * — 



1 T 1 



= o>X -73 ri^ 3 =tu X W bij n= 1, en u> X — X i^ 3 = °° bij 



w(l j-w) n 



n==0. 



§ XVIII. Berekening van (a„) 2 . 



Tenslotte komen wij aan de berekening van het van de temperatuur 

 afhankelijke gedeelte, correspondeerende met de meer centrale bot- 

 singen van het tweede tempo van /,. Voor de integratie t. o. v. r 

 hebben wij thans (zie § XVII) : 



/' dr 



{cos 2 d--p*) 



s 



waarin dus nu cos 2 8 — p 2 tusschen de grenzen 8 = 0° en 8 = Bgcosp 

 positief blijft. De integraal geeft: 



r - r — — ),= 



1 



a \/.r 2 -p 2 



