1323 



mules te spreken met verschillende physici, als Lorentz, Einstein, 

 Ehrenfest, Ornstein en Zernike en het is gedeeltelijk aan hun op- 

 merkingen te danken, dat ik thans meen in staat te zijn een bere- 

 keningswijze van A 1 te geven, die, zonder van de onderstelling van 

 een wrijving tegen de thermische snelheid uit te gaan, althans wat 

 de afhankelijkheid van a aangaat tot het juiste resultaat (la) voert. 

 Ik zal daartoe uitgaan van de eenvoudige formule: 



x = w (t) 



welke geïntegreerd oplevert: 



t 



x = x a +x a t+jw(d).\t-d)dd. .... (4) 1 ) 

 o 

 De in den tijd t afgelegde weg is m — w — A. Vermenigvuldigt 

 men deze vergelijking met io(t) en neemt middelwaarden voor alle 



deeltjes, dan wordt x w (t) = 0, dus 



' A.w(t) = w(t) jw(6).(t—6)d6 ..... (5) 



o 

 Het rechterlid is negatief en wel een constante welke ik door Q 

 zal voorstellen, d. w. z. het is onafhankelijk van de waarde van t 

 mits deze niet te klein wordt genomen. Het bewijs hiervan zal ik 

 geven in aanmerking III aan het einde van dit opstel. Deelen wij 

 deze vergelijking door t, dan blijkt, dat ook 



-.W(«)<.0 (5a) 



z 



op grond hiervan kunnen wij stellen 



w(t) = — r*j + s (6)') 



waarin 



*A — . (7) 



Vermenigvuldigt men deze vergelijking met A en middelt men, 



dan verkrijgt men : 



A 1 Q 



A.w(t) = -r i — = -Q of r* = -f . . . • (S) 

 w * b 



Men zou vergelijking (6) als volgt onder woorden kunnen brengen: 



Men kan de kracht, die op een gegeven oogenblik op een deeltje 



werkt, scheiden in een wrijvingskracht tegen de meetbare beweging 



J ) Vergelijk Aanmerking 11 aan het eind van dit opstel. 

 s ) Vergelijk Aanmerking I aan het eind van dit opstel. 



