1380 



en de vergelijkingen zijn 



dli 3; 4 dS;' 



dt ~ 2Li 2 dLi 

 dgi _ dS/ 

 ~dt~ dGÏ 

 Gewoonlijk wordt genomen ft* = fm„ (1 -f- ra*). Door echter ft 

 voorloopig onbepaald te laten, houd ik de beschikking over een 

 constante die later zóó bepaald kan worden dat de intermediaire baan 

 den gewenschten vorm krijgt. 



Ik voer nu eerst in plaats van //, g- t , d-i, L t , Gi, &i het even- 

 eens kanonieke stel elementen 



*i = k + 9i + *»' ' k ' 'P» = — *t i 

 Gi , Hi = Li — Gi , Wi = G{ — 0i 



in. Men heeft dan 



dS/ _(dSï\ t yi dSÏ 



waar 



2«i 



2 sin A n = 



2 • K ft 



De tweede term is van den tweeden graad in /,-, en dus zeer klein. 



Stelt men nu 



;.; = Xi -f Gi, 



en bepaalt men ö; uit 



rföï Yï dS;' 



I == i _ii L t (9) 



cft 6ri dy; 



dan is 



dt ~ L? \dGi, 



waar de haken om het differentiaalquotient aanduiden dat niet 

 naar Gi gedifferentieerd moet worden voor zoover Si van G; af- 

 hangt door middel van de hellingen y,. Is dit eenmaal vastgesteld, 

 dan kan men eenvoudigheidshalve het accent van X'i en de haken 



/dS'A 



van I — — J weer weglaten, mits dan aan de zoo bepaalde A» later 

 \óG;J 



de correctie 



dXi = Oi (10) 



worde toegevoegd, waar <7; bepaald wordt door (9). 



In de theorie der hellingen geeft de benaderde onderlinge meet- 

 baarheid der middelbare bewegingen geen aanleiding tot bijzondere 



