1447 



111 



- jt 2 4- % 2 - = -7- ^ + °° ! - Dit verschil kan ten deele verklaard 

 4 n 4 



worden door het plotseling verdwijnen bij <p = <p van de termen, 



welke op de passeerende moleculen betrekking hebben, en die dus 



in (17) niet meer voorkomen. Maar in ieder geval is het verschil 



van geen belang, daar deze van <p onafhankelijke termen eindig 



blijven tegenover den van cp afhankelijken term, welke tot logarith- 



misch oneindig nadert. (In het geval n = 0, waar — bij oneindig 



groote attractiesferen — de geheele grootheid a oneindig zou worden, 



en dus onze afleiding niet meer geldig is, heeft het oneindig worden 



van log* - in het geheel geen beteekenis). 

 n 



Wij merken nog op, dat bij <p = rp a niet alleen logarithmisch 

 oneindig wordt bij den door ons aangenomen vorm van ƒ (r), maar bij 

 iedere willekeurige aanname daaromtrent. Zie hiervoor Aanhangsel C. 



In de tweede plaats onderstellen wij in (16) cp dicht bij go (d.w.z. 



T dicht bij 0). 



Voor de integraal in (16) kunnen wij alsdan schrijven, daar q 

 zeer groot wordt: 



a a n 



dr 



Cf- 



J dr fa a"\ Cdr a a C d 



d. w. z. 



1 / a— ^a*— r'V l f, a—\Za 2 —s 



log - 1 = I log 1 — log - 



Vk*<p—\\ ' T A Vl<?<p— 1 



s 



1 a + l/a 8 — s 5 



log- 



Vk*<f— 1 



Met inachtneming van den voorfactor wordt derhalve: 



frr ^- oo\ 1 114- l/l— « s „ ax 



a = X (M B « X - = &#- • (18) 



yy-o; n(i-<r vv ' 7;co 1/^-1 » 



Dit nadert dus tot 0, wanneer <^ tot oo (7 7 lot 0) nadert. Voor 

 k? (p — 1 kan na substitutie der waarde voor </ worden geschreven 



W ' Vl « n ' Vs " A/Tl-, I •• -v • 



— 1 = — — -4- , wanneer T dicht bn is. 



\—ri 2 RT l—n* AT 



Na het maximum voor a bij </ =</„ neemt de aantrekking der- 

 halve gestadig al', om bij 0° abs. te verdwijnen. Dit resultaat was 

 te voorzien. Immers bij 0° abs. wordt in de oorspronkelijke integraal 

 van het aantrekkingsviriaal de wortelvorm in den noemer = oc. 



