1580 



= sJ,^"' (1 -'" 7 ' ::) -"' rf J"( 1 -?)|- 



Wij hebben de grenswaarde van deze uitdrukking te berekenen 

 voor i\ — r, = 0. In het grensgeval is r konstant = 9\ = i\ = R, 

 zoodat wij hebben 



'■I 



Wij krijgen dus 

 l—B s xT r 



1 \ ) du 



1_ ^'' =2jR 



«2 



r ï /'du u, — u,/ ï ,. \ 



r 2 — 7-!=0 2>cK 



Wij hebben nu een deel van het linkerlid in (11) behandeld door 

 te integreeren en den grensovergang te maken. Van de overige deelen 

 van genoemd linkerlid geven die, welke T\. bevatten, bij den grens- 

 overgang nul, op grond van onze aanname (2) en daar u eindig 

 blijft. Daarentegen wordt dat deel, hetwelk Tp bevat, niet nul. Het 

 rechterlid geeft de grenswaarde nul, daar wij hebben aangenomen 

 dat T' r kontinu verandert in het diskontinuïteits oppervlak. Als wij 

 onze vergelijking nog met w vermenigvuldigen, welke grootheid, zoo 

 als wij hebben aangetoond, in het oppervlak kontinu verandert en 

 dus bij den grensovergang als konstant beschouwd mag worden, 

 krijgen wij: 



P=- 7 -^(u,-u 1 )(l- — -R*xT r r ) . , . (12) 



De formule drukt te zamen met (8) de wetten uit voor een 

 diskon tin uïteitsoppervlak van het soort dat wij nu beschouwen. Wij 

 zullen deze formules toepassen op het bijzondere geval, dat alle 

 voorhanden zijnde materie zich in het materieele oppervlak bevindt. 



Omdat Tl- kontinu is, hebben wij in dit geval T r = 0. Verder 

 hebben wij op grond van (6) binnen en buiten het vlak 



l-^ = konst. (r=\=R) .... (13) 



Daar nu, als r = 0, u niet nul kan zijn, ^noet de waarde der 

 konstante binnen het oppervlak nul zijn, zoodat wij voor r <^ R 

 hebben u = 1 en dus ook 



«, = 1 • (H) 



Binnen het bolvormige materieele oppervlak heeft men dus een 



