1584 



de formules (5), (6) en (7) langs een' anderen weg dan den door 

 hem gevolgden, snel tot het doel leiden, zij het mij toegestaan dit 

 met de grootst mogelijke beknoptheid uiteen te zetten. 



Dat het medium onsamendrukbaar is beteekent, dat bij rust 



TÏ=q (27) 



eene voor het medium karakteristieke konstante is. Het vloeistof- 

 karakter van het medium eischt verder dat er geen tangentieele 

 spanningen in kunnen optreden, waarom men heeft 



T r r = T p p = -p, ....... (28) 



waarin de drukskalaar p l ) intusschen eene functie van de plaats 

 is, d. w. z. van r. Tusschen q, den straal van den bol R en de massa 

 m bestaat een verband, dat men krijgt door (6) te integreeren van 

 r = tot r= R. Daar u voor r = niet nul is, en voor r=R 



de waarde — ==z=z heeft (zie II verg. (11)), krijgt men 



1 



« 

 R 



y.o 



a — _ïi?3 



3 



en bijgevolg 



(29) 



m = q ± n R 3 



Hieruit blijkt, dat q de rol van dichtheid speelt. 

 Geïntegreerd van r = tot eene willekeurige bovenste grens 

 r <^ R geeft (6) verder u als funklie van r. Men krijgt 



1 - 



y.o 



XQ 



(30) 



Nu rest ons nog w en p te bepalen als funkties van r. Tusschen 

 w en p bestaat een verband, dat verg. (7) geeft. Men heeft op grond 

 van genoemde vergelijking 



dp 



-( Q +p) = - 



w ar 



(31) 



diis 



dw 



(q+p) = — d P- 



i) Eene verwarring met de grootheid p, welke in § 1 gelijk 1 gesteld is, zal wel 

 niet te vreezen zijn. 



