1588 



vlak kontinu zal overgaan in de waarde ervan in het veld er buiten, 

 moet u ook in het uitwendige veld kleiner dan 1 zijn voor s = S. 

 Dit is volgens formule (11) II ook het geval, als het stelsel slechts 

 een voldoend groote electrische lading heeft. Overigens hindert het 

 niets dat u diskontinu zou veranderen aan het grensvlak, als dat 

 maar een materieel vlak is, zooals in § 2 behandeld is. 



Formule (41) toont aan, dat T 4 in het interval V^- a <[ s <^ S 

 negatief is, wat echter, hoewel bevreemdend, toch geenszins absurd 



is. Verder, geeft formule (41) aan, dat 1\ oneindig groot is voor 

 s = ^3 a. Toch bevindt zich binnen een eindig gebied slechts een 



eindige massa stof, wat hieruit volgt, dat volgens (41«) r i T 4 overal 

 eindig is. 



De gevonden uitdrukkingen (40) en (41) voor u en T 4 maken 

 te zamen met (37) dat aan grondvergelijking (6) voldaan wordt. 



Wij moeten nu w, T\. en Tp nog bepalen als funkties van s, 

 zoodat ook de vergelijkingen (5) en (7) bevredigd worden. Daar 

 (5), (6) en (7) dat volledige stelsel veldvergelijkingen voor een stationair 

 zwaartekrachtsveld met bolsymmelrie uitmaken, kunnen wij voor 



een van de grootheden u\ T\. en T v v eene willekeurige eenduidige 

 funktie van * kiezen. De vergelijkingen (5) en (7) bepalen dan, als 



men ook de uitdrukkingen voor r, il en r i\ invoert, de beide 

 overige grootheden. Al deze mogelijke stoffelijke stelsels geven 



— als de verdeeling van T \ slechts dezelfde is — een driedimen- 

 sionale ruimte van dezelfde kromming, want de ruimtekomponenten 

 van den fundamenteelen tensor worden (als /; = 1) volkomen be- 

 paald door u door middel van de formules (25)7. De kromming 

 van het vierdimensionale ruimte-lijd-kontinuum is daarentegen ook 



afhankelijk van de verdeeling van T',, welke grootheid volgens (5) 

 invloed uitoefent op w. Eenvoudige aannamen, die men kon maken 

 om een bepaald stelsel te krijgen, zijn b.v. de volgende drie naar 



keuze: w = konstan t, T' r = of T\. = T v v (normale druk in alle 

 richtingen). Als men dan (15) en (7) integreert, moet men de inte- 

 gratiekonstanten zoo bepalen, dat w aan het grensvlak s = S die 

 waarde krijgt, welke daar voor het uitwendige veld geldt, want, 

 zooals in § 1 bewezen is, verandert w kontinu in een diskontinuï- 

 teitsoppervlak. 



Wij zullen geen verdere berekeningen uitvoeren, want het doel 

 van onze onderzoeking is reeds bereikt. Wij hebben aangetoond, 

 dat de gravitatietheorie van Einstein werkelijk een zoodanige ver- 



