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aimant de longueur moitié moindre; aux pôles de ce dernier barreau, 

 deux cylindres de cuivre de même diamètre ont été ajoutés de manière 

 à avoir une longueur totale pareille à celle de l'aimant déviant; cette 

 addition permet de mesurer avec exactitude la déviation produite sans 

 être obligé de changer le foyer du microscope viseur. Les angles de dévia- 

 tion des pôles Nord et Sud se lisent sur le cercle azimutal de l'instrument. 



Comme l'aimant dévié n'occupe pas le centre du théodolite, il faut 

 tourner l'équipage de 180° et recommencer les opérations. 



Les résultats des oscillations et déviations des deux séries obtenus, 

 on calcule alors l'intensité horizontale au moyen de la formule : 



Rsina 



- est le rapport connu de la circonférence au diamètre : 3,1415926... 



K, la racine carrée du moment d'inertie du barreau. 



R, la distance en centimètres, millimètres et dixièmes des aimants 

 déviant et dévié; elle égale à la plus courte longueur, dans notre théo- 

 dolite, 15 cm. 667, et à la plus éloignée 20 cm. 274, d'après les mesures 

 effectuées par Brunner. 



/, le temps d'une oscillation du barreau déviant dont la longueur a 

 7 cm. 016, le barreau dévié 3 cm. 448; leur diamètre 4 mm. 45. 



1 + ^, le coefficient magnétométrique. 



a, l'angle de déviation à la distance R. 



Les deux éléments a et t varient suivant le temps et les lieux; ils 

 exigent chaque fois de nouvelles expériences sur le terrain. Il n'en est 



pas de même des autres termes R, K, 1 + ^ spéciaux à chaque aimant ; ils 



demeurent fixes et peuvent être déterminés une fois pour toutes dans le 



laboratoire. Ces derniers résultats obtenus et calculés on les groupera 



r 



en une seule valeur numérique H = — 



t y/sin a 



La constante instrumentale pour le barreau et l'étrier de notre théodo- 

 lite a été fixée par M. Moureaux en avril et mars 1889, à l'observatoire 



