Vlb W. FERKINI, 



genti efficaci di calore. In tutti i trattati si trovano descritti gli espe- 

 rimenti che dimostrano quanto calore si possa ottenere da quelle 

 azioni meccaniche: ora tanto l'una che l'altra si riducono ad una 

 distruzione di lavoro, ad una perdila di forze vive. In che infatti 

 consiste la percussione se non nell'urto di due corpi, uno dei quali 

 generalmente è fermo? 



Ebbene è facilissimo il dimostrare come in generale nell' urto di 

 due corpi avvenga una perdita di forze vive, toltone il caso che i 

 due corpi siano perfettamente elastici, nel qual caso non ha nem- 

 meno luogo sviluppo di calore. 



Consideriamo il caso particolare dell'urlo diretto centrale di due 

 corpi, al quale, come è noto, si possono ridurre gli altri casi degli 

 urti obbliqui ed eccentrici. Siano m, m le masse di due corpi A , 

 B, e v 3 v' le loro rispettive velocità, nell'istante in cui si incon- 

 trano. Nell'atto dell'urto i due corpi si comprimono a vicenda, fin- 

 ché assumono una velocità comune U che, come è noto, è espressa 

 dalla forinola 



mv + m'v' 



u = 



m 4- wi' 



Dopo, se i corpi sono anelastici., si muovono insieme colla velocità 

 u 9 se invece sono perfettamente elastici, vengono disgiunti per la 

 reazione elastica dalla quale ricevono una nuova variazione di ve- 

 locità eguale e dello stesso segno di quella già subita, cosicché le 

 velocità di A e di B dopo l'urto sono rispettivamente u — (v — w), 

 u — (v' — w). Tolti questi due casi, quasi ipotetici, si può dire che 

 in generale allo stadio della compressione, tien dietro una reazione 

 elastica più o meno perfetta; nella quale i due corpi separandosi 

 ricevono una nuova variazione di velocità, ^minore di quella subita 

 nel comprimersi, ma proporzionala a questa e dipendente dal mag- 

 gior o minor grado di elasticità dei due corpi. Chiamando quindi 

 w, w' le velocità di A e B dopo l'urlo, ed esprimendo con f un 

 numero compreso tra ed 1 , supposte per semplicità eguali le con- 

 dizioni elastiche dei due corpi, saranno in generale: 



io =z U — f (k> — u) w' = u -~- f(v' — ||J 



