DELLA TEORIA DINAMICA DEL CALORE 257 



solido i movimenti termici molecolari, hanno luogo intorno a centri 

 determinati la cui giacitura relativa rimane invariala, almeno finché 

 non cambino le condizioni intern-e di equilibrio, ed è perciò che i 

 solidi hanno una forma propria e resistono ad un'azione tendente a 

 modificarla ; mentre nello stato liquido 1' equilibrio interiore non 

 esige la stabilità relativa dei centri intorno cui oscillano i gruppi 

 molecolari, e pur sussistendo le medesime relazioni tra le forze ope- 

 ranti sudi loro, questi ponno, senza separarsi, scorrere liberamente 

 gli uni sugli altri; la figura del corpo può così modificarsi con tutta 

 facilità, senza che ne varii il volume, e ciò anche indipendentemente 

 dall'effetto della pressione esterna. E questo fatto della mobilità od im- 

 mobilità relativa dei gruppi molecolari che caratterizza specialmente 

 la distinzione tra lo slato liquido ed il solido. — Passiamo allo stato 

 gasoso che merita un esame speciale. 



4.° L'espansibilità che è caratteristica di questo stalo fisico, si 

 suol pure riguardare da tutti, anche nell'ipotesi della materialità del 

 calore, come un effetto della tendenza ripulsiva prodotta da questo 

 agente tra le molecole del corpo : ed è noto che la- tensione per cui 

 essa si manifesta , può variare tanto se si cambia la pressione eser- 

 citata sul gas, quanto se si cambia la sua temperatura, seguendo in 

 ciò, se non rigorosamente, con più o meno di approssimazione, la 

 celebre legge di Boyle o di Mariotte nel primo caso e le non meno ce- 

 lebri leggi di Volta, comunemente dette di Gay-Lussac, nel secondo. 

 Rappresentando con d il coefficiente della dilatazione cubica dell'aria 

 a volume costante che è 0, 00367 o circa -^-> la tensione di un gas 

 di cui si porti la temperatura da quella del consueto zero termome- 

 trico (scala centesimale) ad un'altra qualunque £, inferiore o supe- 

 riore alla prima, si calcola coli' equazione F t = F (l -f- dt) s dove 

 F lt F esprimono le tensioni del gas relative alle temperature t° e 0°. 

 Ritenendo che tal' equazione sussista per qualunque valore di £, e 

 ponendo t = — 273°, si ottiene F t = o. Perciò la temperatura 

 — 273 °6 r , si suol riguardare come lo zero assoluto delle tempera 

 ture, cioè come esprimente quella condizione di cose a cui annul- 

 landosi qualunque manifestazione del calore in un corpo, qualora 

 fosse possibile il ridurvelo, si dovrebbe considerarlo come affatto 

 privo di calore. 17 



