BELLA TF.OUIA DINAMICA DFL CALORE 265 



0.° Figuriamoci che in un gas pcrfelto venga introdotta e libera- 

 mente sospesa una sollil lamina elastica; le molecole che nel loro 

 movimento la colpiranno, tenderanno a rimoverla, in direzione nor- 

 male alla faccia urtata : il risultalo di cotali spinte sopra una delle 

 superficie della lamina è ciò che si suol chiamare pressione esercitata 

 dal gas contro quella superficie. Ciò posto, potremo assumere a mi- 

 sura di questa pressione la forza da applicarsi alla lamina per man- 

 tenerla ferma contro gli impulsi che la superficie considerala riceve 

 dalle molecole del gas. Questa forza, come insegna la meccanica, 

 deve poter imprimere nell'urto a ciascuna molecola gasosa che in- 

 contri la lamina una velocità doppia e contraria di quella compo- 

 nente della sua velocità che è diretta normalmente alla faccia urlata. 



7.° Facciamo per ora astrazione dalla gravità del gas e consideriamo 

 due piani paralelli indefiniti MN e PQ (fig. 1 .°) comunque orientati 

 e mantenuti immobili nella massa gasosa; nel primo di questi riteniamo 

 individuata una porzione AB di area s e chiusa da una linea di qual- 

 sivoglia forma. Se ci figuriamo la superficie cilindrica retta avente 

 per direttrice la linea AB e compresa tra i due piani paralleli , è 

 chiaro che in un istante qualunque essa comprenderà tutte quelle 

 molecole gasose che movendosi in direzione perpendicolare ai due 

 piani, verranno ad incontrare la superficie AB. Similmente la su- 

 perficie cilindrica avente la medesima direttrice, pure compresa tra 

 i due piani, ma le cui generatrici faranno con una perpendicolare ai 

 piani un determinato angolo w, conterrà ad un istante qualunque 

 tutte le molecole gasose che, movendosi in direzione parallela alle 

 dette generatrici andranno a percuotere la superficie AB. Chiamiamo 

 z la distauza CC dei due piani, v la velocità comune delle mole- 

 cole, m la massa di una molecola ed n il numero delle molecole che 

 ad un qualunque istante si troveranno comprese nel cilindro ABB'A' 

 e che sarà pur quello delle molecole contenute nell'altro cilindro 

 ABB"A' per l'equivalenza dei due ciliudri e per l'uniforme di- 

 stribuzione delle molecole del gas. Una delle molecole che si muo- 

 vono parallelamente a CC\ rimbalzando alternativamente contro i 

 due piani paralleli, percorrerà in un'unità di tempo lo spazio t>, ep- 

 però incontrerà in questo tempo la superficie AB* tante volle quante 



