DELLA TEORIA DINAMICA DEL CALORE 26 7 



da ciò che il numero delle volle che la molecola immaginata incon- 

 trerebbe in tal caso il piano MN in una unità di tempo sarebbe 



espresso da . In lai caso dunque, alla totalità degli urli della 



molecola individuala contro il piano MN che avrebbero luogo nel- 

 l'unità di tempo, corrisponderà una quantità di moto espressa dal 



prodotto m X vcos^ X ossia da — . Questo prodotto è indi- 

 sposi») 2 



pendente da v e da co, ciò che significa che gli urti di tutte le mo- 

 lecole contro il piano sono eguali qualunque ne sia la direzione e la 

 velocità; quest'urto essendo d'altronde proporzionale al peso mg di 

 una molecola , ne consegue che nel caso consideralo la pressione 

 esercitata dal gas pesante sopra un piano orizzontale è indipendente 

 dalla temperatura del gas e proporzionale al suo peso. 



Tutto questo finché o manchi il piano PQ, o la sua distanza dal- 

 l'altro sia tale che esso non abbia ad arrestare la molecola conside- 

 rata prima della fine del suo molo ascensionale: in altre parole, 



e , , , ,.V 2 C0S-O) 



hnche z non sarà minore di 



v 



punto C nella direzione CC e colla velocità k> incontrerà il piano PQ 



, vcoso) — . / v*cos*oì — %gz „ , . , 



dopo un tempo V e colla velocità J v 2 cos^o— 2</z. 



9 



Riflettendosi contro questo piano, urterà di nuovo il piano MN dopo 



VCOSM — ./v" 2 COS^tx)— %gz 



un altro tempo eguale a - , ma colla velocità 



vcosok Ciascuno dei due piani sarà incontralo dalla molecola un nu- 



g 



mero di volte espresso da— . = — — ■ in ciascuna unità 



2 (vcoso) — / ?j 9 co$ 2 w — 2#z) 



di tempo e le quantità di moto corrisponderli ai complessi degli urti 

 ricevuti dai piani MN e PQ saranno date rispettivamente dai 

 prodotti 



V ' COS 1(0 



Veniamo al caso che z sia < — ~ . Allora la molecola partila dal 



g.mv cosoì gni.J v ~eos*w — 2 gz 



2 ( vcoso) — J v*cos\o — %gz ) 2 ( vcosi» — / v C2 cos%) — Zgz 



