DELLA TEORIA DINAMICA DEL CALORE 295 



zione supposta, può risultare non identico al lavoro interno della 

 dilatazione perchè l'incremento del volume si compie nei due casi 

 in condizioni differenti; nel primo non varia e nel secondo varia la 

 temperatura ed è probabile che, almeno nei corpi a struttura cristal- 

 lina, la modificazione nella distribuzione relativa delle molecole e 

 quindi il lavoro interno non risulti eguale in ambo i casi (a). 



5.° Ma se una tale difficoltà non si può nella maggior parte dei 

 casi vincere direttamente, la si può però spesso cansare, operando 

 nel semplice ed ingegnoso modo seguente, dovuto a Sady Carnot. 

 Supponiamo che si riscaldi un corpo e che, mentre si dilata, gli si 

 faccia eseguire un determinato lavoro meccanico, p. e. quello di 

 sollevare un dato carico ad una data altezza, oltre al lavoro esterno 

 della espansione del volume contro la pressione atmosferica. Tenuto 

 conto preciso della quantità di calore che verrà intanto ricevuta dal 

 corpo, col detrarre da quella che gli viene somministrata le perdite 

 inevitabili per comunicazione ad altri corpi delle quali si può tener 

 calcolo, e cercando di impedire o di compensare le altre perdite che 

 difficilmente si potrebbero valutare; se si moltiplicherà il numero Q 

 di calorie esprimente la detta quantità di calore per l'equivalente 

 meccanico E del calore, il prodotto dovrà eguagliare la somma del 

 lavoro interno di dilatazione che indicheremo con X e del lavoro 

 esterno che chiameremo L, comprendendo in questo tanto l'effetto 

 di superare la pressione atmosferica quanto l'altro che si è fatto ap- 

 positamente eseguire dal corpo. Si avrà così l'equazione: 

 (!) EQ = L-i-X. 



Rimovendo in seguito la sorgente di calore lasciamo che il corpo 

 si raffreddi e che ritorni alle circostanze iniziali della trasformazione, 

 cioè allo stesso volume ed alla stessa temperatura a cui venne preso, 

 ina senza che intanto venga distrutto il lavoro meccanico compiuto 

 nella prima fase dell'esperimento. Misurando colle debite precauzioni 

 e colla maggior esattezza possibile il numero q di calorie che il 

 corpo emetterà mentre si raffredda, è chiaro che il prodotto Eq do- 

 vrà eguagliare la somma dei lavori negativi X ed I , corrispondenti 



(a, Vkhdst, Exposé de la théoric mécaniqut de la Chaleur , Paris 1863 



