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il primo al ritorno delle singole molecole nelle posizioni iniziali, ed 

 il secondo alla diminuzione del volume sotlo la pressione atmosferica. 

 Si avrà dunque 

 (2) Eq = X-hL 



Essendo L^>1 } sarà anche Q^>q 3 per cui sottraendo la (2) dalla (1) 

 si ottiene la 



Z — / 



E(Q-—q)=L—l quindi e=z qZT ' 



Il numeratore L — / non è altro che il lavoro meccanico che si è 

 fatto eseguire dal corpo nel dilatarsi, epperò tanto esso che gli altri 

 elementi Q e q che entrano nell' espressione di E si ponno tutti de- 

 terminare con misure dirette, e suscettibili di molta precisione. 



Nel caso particolare di uno di quei corpi che si contraggono nello 

 scaldarsi e si dilatano nel raffreddarsi, possiamo ritenere che il corpo 

 dapprima riceva un dato numero Q di calorie, contraendosi senza 

 eseguire nessun lavoro esterno oltre a quello / che si verificherà 

 nella diminuzione del volume sotto la pressione atmosferica, e che 

 sarà evidentemente negativo; avremo allora 



EQ^X— L 



Facendo poi che si dilati raffreddandosi ed eseguendo insieme un 

 determinato lavoro meccanico, ed indicando con q la quantità di 

 calore che intanto emetterà il corpo, e con L la somma dei lavori 

 esterni che ne accompagneranno la dilatazione, e che sarà positiva; 

 se il corpo ripiglierà esaltamente le condizioni iniziali avremo: 



Eq=X — L. 



In entrambe le equazioni X rappresenta il lavoro interno di dila- 

 tazione positivo nella prima e negativo nella seconda, dove si finge 

 che le molecole riprendano le reciproche giaciture iniziali ; in ambe 

 le equazioni X deve essere maggiore tanto di L che di / perchè le 

 differenze X — L s X — / devono esprimere nell'una una distru- 

 zione, nell'altra uno sviluppo di forze vive: osservando infine che 

 per essere L ^> / sarà q^> Q, avremo E (q— Q) = L — h quindi 



