DELLA TEORÌA DINAMICA DEI. CALORE 297 



Resta a misurarsi la somma dei lavori eorrispettiva alla quantità 

 di ealore distrutta nel corpo di tromba. Non era conveniente di ad- 

 dattare a tal' uopo alla macchina un freno dinamometrico perchè in 

 tal modo non si sarebbe ottenuta che la misura del lavoro utile, e si 

 sarebbe dovuto calcolare a parte quello assorbito dalle varie resi- 

 stenze passive, ciò che è impossibile farsi con esattezza. Si preferì 

 dunque di munire il cilindro di un indicatore di Watt previamente 

 graduato in confronto di un manometro a mercurio, e di calcolare 

 il lavoro totale in base alle misure della pressione sullo stantuffo nei 

 successivi punti della corsa. 



I risultati degli esperimenti di Hirn furono pienamente conformi 

 alle previsioni ed ai principii della teoria dinamica del calore; la 

 quantità di calore distrutta si trovò proporzionale a quella del lavoro 

 eseguito, e il rapporto tra l'una e l'altra fu per media di 413 chi- 

 logrammetri di lavoro per ciascuna caloria (a). 



B.° Ma se il metodo esposto permette di calcolare l'equivalente 

 meccanico del calore senza occuparsi del lavoro interno che ha luogo 

 in una data trasformazione di un corpo, aggiungiamo ora che vi 

 sono dei casi nei quali il lavoro interno è trascurabile od è nullo da 

 sé medesimo. 



Diffatti si è mostrato più indietro come il lavoro interno debba 

 essere nullo in un gas perfetto e come perciò , lasciandone aumentare 

 il volume senza che l'espansione sia accompagnata da lavoro esterno, 

 la sua temperatura debba rimanere invariata. 



Una conseguenza così importante sembra a primo aspetto in con- 

 traddizione con alcuni degli esperimenti più noti, e più facili a ve- 

 rificarsi; intendo parlare del raffreddamento che un delicato termo- 

 metro metallico accusa nell'aria contenuta sotto la campana della 

 macchina pneumatica, di mano in mano che essa venga rarefatta; 

 del raffreddamento di un getto di aria che esca da un vaso dov'era 

 fortemente compressa, per cui si condensa l'umidità di quell'aria e 

 si copre di rugiada una bolla di vetro sottile presentata al getto. Ma 

 tanto in un caso che nell'altro non si può dire che l'espansione dei- 

 fa} Verdet, Exposé de la tkèorie mècanique de la Chaleur , Paris 1363. 



