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l'aria avvenga senza produzione di lavoro meccanico esterno, per- 

 chè in ambo i casi V aria non può uscire sia dal corpo di tromba 

 della macchina pneumatica, sia dal vaso dove si trova compressa, se 

 non vincendo almeno la resistenza della pressione atmosferica. 



A constatare, indipendentemente da qualunque ipotesi, la man- 

 canza di lavoro interno nell'aria, l'illustre fisico inglese Joule, ri- 

 corse al seguente esperimento: 



Prese due robusti vasi metallici di egual capacità, fra cui poteva 

 all'uopo stabilire una comunicazione od intercettarla: tolta la comu- 

 nicazione, compresse nell'uno dell'aria sino a farle acquistare una 

 tensione di 22 atmosfere, nell'altro fece il vuoto con una eccellente 

 macchina pneumatica. Disposti i due vasi entro uno stesso calorime- 

 tro da acqua, aperse la comunicazione tra loro; l'aria si precipitò 

 nel vaso vuoto, e seguitò a passarvi finche si ridusse alla tensione 

 uniforme di li atmosfere, non avendo a superare in ciò che l'insi- 

 gnificante resistenza di quella pochissima quantità d'aria che anche 

 un'ottima macchina pneumatica non riesce ad espellere. I più squi- 

 siti termometri immersi nell'acqua del calorimetro, che veniva in- 

 tanto rimescolata, per renderne uniforme la temperatura, non accu- 

 sarono il più leggiero indizio né di riscaldamento né di raffreddamento. 

 Ecco dunque mancare in questo sperimento qualunque effetto termico, 

 mentre l'aria si espande senza dar luogo a nessun lavoro esteriore, 

 perchè non ha da vincere nessuna resistenza. L'esperimento ripetuto 

 e variato da Régnault, condusse sempre al medesimo risultato. Ma 

 esaminiamolo più dettagliatamente per trarne tutti gli insegnamenti 

 di cui è fecondo. 



Se i due vasi sono collocati in due calorimetri separati, dall'istante 

 in cui si apre la comunicazione tra loro fino a quello a cui la ten- 

 sione si riduce equabile nell'uno e nell'altro, si nota un raffredda- 

 mento dell'acqua che circonda il vaso dove si era compressa l'aria, 

 ed un riscaldamento nell'acqua dell'altro calorimetro; se le masse 

 d'acqua e le altre condizioni sono identiche da una parte e dall'al- 

 tra, le variazioni contrarie di temperatura che si verificano nei ca- 

 lorimetri sono eguali; in caso diverso non lo sono ma risultano però 

 sempre eguali le quantità di calore corrispondenti a quelle variazioni 



