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costante, ed il numero desunto dalla migliore determinazione della 

 velocità del suono, negli esperimenti di Moli e Van Beck, ad espri- 

 merne il calore specifico a volume costante, risulta E=h<ì6. L' idro- 

 gene, l'ossigeno e l'azoto danno E=h2b. L'acido carbonico ed al- 

 tri gas diedero valori di E alquanto differenti, ciò che proviene in 

 parte dal lavoro interno che in essi non è intieramente trascurabile 

 e in parte dall'incertezza sui loro calori specifici a pressione costante. 



9.° Possiamo ritenere che il numero 428 ci esprima con molta 

 esattezza l'equivalente dinamico del calore, perchè dedotto dalla con- 

 siderazione del lavoro della dilatazione dei gas che più si accostano 

 al tipo del gas perfetto e in base ai dati fisici tra i più sicuri. 



Ora partendo da questo numero si ponna valutare con una certa 

 approssimazione i rapporti tra i lavori interni ed esterni di dilata- 

 zione per i gas su cui sperimentarono Thomson e Joule. Infatti es- 

 sendo risultato da quelle prove che l'espansione del gas è in gene- 

 rale accompagnata da un raffreddamento proporzionale alla differenza 

 delle pressioni p 3 p' del gas prima e dopo di aver traversato il dia- 

 framma poroso, indicando con m il numero dei gradi di cui si ab- 

 bassa la temperatura di un dato gas, quando l'anzidetta differenza di 

 pressione sia di una atmosfera, e con P la pressione normale, la 

 quantità di calore che emetterà l'unità di peso del gas mentre si ra- 

 refa passando dalla tensione p alla tensione p\ sarà espressa da 



P —p' 

 cm -j-, 



dove e rappresenta il calore specifico del gas a volume costante. 

 Questa quantità di calore avrà per suo equivalente meccanico il la- 

 voro iuterno, che diremo /, da cui sarà accompagnata la dilatazione 

 del gas nel ridursi dell' unità di peso del medesimo da un certo vo- 

 lume v corrispondente alla pressione iniziale p all'altro volume v' che 

 corrisponde alla pressione p' } più il lavoro esterno che si verificherà 

 nella stessa dilatazione, per l'inesattezza della legge di Mariolte, e 

 che sarà espresso da p'v' — pv. Cosicché indicando al solito con E 

 l'equivalente dinamico del calore, sussisterà l'equazione: 



P ™~~ p 1 

 Ec m = I -+- p' v' — p v. 



