DELLA TEORIA DINAMICA DLL CALORI- 5 49 



ed osservando che, per la legge di Mariotte, saranno 



Pi «2 = Po «i Pi H— Po v , 

 quella somma si può ridurre a 



log. e p 4 



D'altra parte la somma algebrica delle quantità di calore, corris- 

 pettive per ordine a questi lavori, è 



ossia q — </', quantità positiva perchè il lavoro negativo della quarta 

 fase essendo manifestamente minore di quello positivo che ha luogo 

 nella seconda, la quantità di calore sviluppata dal primo sarà di 

 certo minore di quella consumata nel secondo. 



Ma come si è notato, la quantità q' di calore sviluppata nell' ultima 

 operazione non viene resa alla sorgente ed è perduta quanto all'ef- 

 fetto di imprimere moto alla macchina e così alla fine del ciclo tro- 

 viamo che la sorgente ha fornito una quantità di calore 9, della 

 quale non si è spesa utilmente che la parte q — q' . 11 rapporto tra il 

 consumo utile di calore ed il consumo effettivo è dunque espresso 

 ci — (/' 



da . Ora le quantità di calore essendo proporzionali ai lavori 



meccanici corrispettivi, avremo 



,. Po ("l — *>o) . Po PO V\ . Po. 



g— q<:q= log. -: log. - 



log. e pi log. e p x 



da cui 



<7— <T Vi 



q Vi 



Indicando con V il volume dell'aria considerata a 0° e sotto la pres- 

 sione p e con a il noto coefficiente di dilatazione dell'aria saranno 



v Q =V (1 +'« t ), ^==7(1 -rati), 

 quindi 



n ^—^ 1 - a (*«--'o) 

 - q 1 -t- a t t 



risultato che mostra come il rapporto tra il consumo utile di calore 

 ed il consumo effettivo, a pari temperatura della sorgente, sia prò- 



