1 86 Introduction à fhiftoire 



ment {/) , que les corps reçoivent & per- 

 dent plus ou moins vite la chaleur; mais 

 dans un rapport bien différent & qui eft ea 

 raiion inverfe de leur folidité , c'efl-à-dire , 

 , de leur plus ou moins grande non fluidité ; en 

 forte qu'avec la même chaleur il faut moins 

 de temps pour échauffer ou refroidir le fluide 

 le plus dénie , qu'il n'en, faut pour échauffer 

 ou refroidir au même degré le folide le 

 moins dznfe, Je donnerai dans les mémoires 

 iuivans le développement entier de ce prin- 

 cipe duquel dépend toute la théorie du pro- 

 grès de la chaleur: mais pour que mon af- 

 iërtion ne paroiffe pas vaine , voici en peu 

 de mots le fondement de cette théorie. 



J'ai trouvé par la vue de l'efprit que les 

 corps qui s echaufferoient en raiion de leurs 

 diamètres , ne pourroient être que ceux qui 

 leroient parfaitement perméables à la cha- 

 leur, & que ce feroient en même temps 

 ceux qui s'échaHifferoient ou fe refroidiroient 

 en moins de temps. Dès -lors j'ai penié que 

 les fluides dont toutes les parties ne fe tien- 

 nent que par un foible lien, approchoient 

 plus de cette perméabilité parfaite que les 

 iblides dont les parties ont beaucoup plus 

 de cohéfion que celles des fluides.. 



En conféquence fai fait des expériences 

 par iefquelles j'ai trouvé qu'avec la même 

 chaleur tous les fluides , quelque denfes qu'ils 



(/) Voyez la Chimie àe BcërrlTave, Partiel , pages. 

 3.66 & 27$, & aujjî 160 , 2.64 & 267. -- Muffçhenbroèk,. 

 ££m de pfyj*i us > F a & cs 94 & 9^-9 *■&*■ 



