2 =ƒ ( - 



( 307 ) 



1) cos (f . (i„ (r) . es sin '~—-r si?i '—-(p . sin r d<p = 



= fi„ {r) . es sin f — 'r sin n — '(f 



H = — = fi„ (»•) siw r «i?i y ^ y. n (r) sin (f. 

 dh 



Wfiamit volgt voor de kracht van een vlak wervelelement met 

 eenheidssterkte in den oorsprong: 



x„ (/•) sin (ƒ, 



gericht evenwijdig aan het ageerend wervelelement, en zicli op diens 

 vlak prqjecteerend volgens de raaklijn aan een concentrischen cirkel; 

 (f is hier de hoek van den voerstraal met de R,,— o loodrecht op het 

 wervelelement. 



VII. Ook hier kan weer een planivectorpotentiaal van een wervel- 

 element worden afgeleid, maar we kunnen niet spreken van een 

 evenwijdig voortgeplantte stelling van het wervelelement, daar in de 

 elliptische ruimte die stelling niet meer eenduidig bepaald istnaeen 

 omloop langs een rechte lijn is zij overgevoerd in den spiegelstand 

 ten opzichte van het normaal vlak op de rechte lijn. 



Maar we kunnen een eenduidig bepaalde vectorpotentiaal krijgen, 

 door te nemen die van twee antipodische wervelelementen in de 

 sferische R,] (in hun sbol zijn de beide indicatrices dan tegengesteld 

 gerichtj. 



De vectorpotentiaal in een punt der elliptische R n ligt dan in de 

 ruimte door dat punt en het wervelelement ; nemen we het vlak 

 van het element als aequatorvlak in die ruimte, dan staat de plani- 

 vectorpotentiaal F loodrecht op dat meridiaanvlak ; zij bestaat uit: 



1°. een ontbondene U 1 loodrecht op den voerstraal, volgens de 

 formule : 



U, 1 f 



~- Bf „ , u cos*»-*-)ir- A ,.{r)dr + 

 cos ip cos a«— -ijl r J 



r 



TT 



1 r 



| cos 2 .' — 9 J i r . •/„ (?•) dr. 

 2°. een ontbondene (J, door den voerstraal, volgens de formule: 



