si?i <p cos 



( 308 ) 



TC 



i r 



_____ i e08 %.,,-«) x 2 r Xn ( r ) dr 



■ . 1( „ , u f "os 2( ' ;_2) h r ■ Xn (r) cfr . 



2 



7r — r 



Stellen we deze planivectorpotentiaal als functie van het wervel- 

 element en de coördinaten ten opzichte van het werveleleinent voor 

 door G„ dan geldt dus voor een willekeurige flux in de elliptische R n : 



lx = Tf 



. 



l-„ 



£„ l \y - 2 X, r, <f\ 



dx (II) 



En een willekeurig vectorveld beschouwende als veroorzaakt, 

 doordat zijn beide afgeleiden (de magneten en wervelstelsels) zich 

 voortplanten door de ruimte tot een potentiaal, schrijven we: 



" X . F, (r) -j- G, (w X, r, 9 ) J 



— ƒ 



K 



VIII. In het bijzonder voor de elliptische i? s zijn de uitkomsten: 

 Potentiaal van een agensdubbelpunt : 



ƒ- 



sin 'r dr 

 cos ff ^ 2 cos (f! I ( h -T — ?•) 



sin* r i S a .t ( sin V 



-f- co< r , 



of als we i -t — r _= y stellen : 



2 «w a> i v ; 



. — 1- cot r . 



.T I sill "f 



Vergelijking der grenskrachtlijnen : 



sin 3 ip ( 1 -|- y coi r) _= ± 1 . 

 Potentiaal van een enkel agenspunt •. 



2 



— . y . co< r. 

 rr 



Vectorpotentiaal van een elementairkringstroom : 



2 . 1 -f y cot r 



— sin rp . ; . 



.t sin r 



Dus ook kracht van een strooinelement : 



2 . 1 + y cot r 



— sin 'J . : . 



rr sin r 



Lijnvectorpotentiaal van een strooinelement : 



