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während die letztere Methode den mit der Differenzial- und Integralrechnung vertrauten Schüler minde- 
stens hinsichtlich der Eleganz und Präeision nicht vollkommen befriedigen kann. 
Es scheint uns daher, dass sich die nachfolgende Entwiekelungsart, welehe wir von diesen beiden 
Mängeln frei glauben, und nur auf den einfachsten Bewegungsgesetzen beruht, für den Vortrag am 
besten eignen dürfte. 
2. Es seien nämlich m und m’ die Massen zweier homogener Kugeln , deren Mittelpunete sich 
auf ein und derselben geraden Linie nach einerlei Richtung mit den Geschwindigkeiten ve und v" so bewegen 
sollen, dass alle Punete der Kugeln mit dieser Geraden parallele Linien beschreiben (die Kugeln also 
keine rotirende Bewegung dabei annehmen), und zwar sei, wenn m die nachfolgende oder anstossende 
und m’ die vorausgehende oder gestossene Kugel bezeichnet, v>r, so dass im Augenblicke des Ein- 
holens oder Begegnens der beiden Kugeln ein Stoss der Kugel m gegen jene m ausgeübt wird, wel- 
cher so lange dauert , bis die vorausgehende Kugel m der nachfolgenden m kein weiteres Hinderniss 
mehr darbiethet. Durch die Wirkung und eben so grosse Gegenwirkung zwischen den beiden Kugeln 
werden die zunächst am Berührungspunete liegenden materiellen Theilchen verschoben oder die äusser- 
sten Schichten der beiden Kugeln an dieser Stelle so lange zusammengedrückt und dabei die voraus- 
gehende Kugel m’ beschleuniget und die nachfolgende m verzögert, bis die erstere an ihrer Geschwin- 
digkeit so viel gewonnen und die letztere an ihrer Geschwindigkeit so viel verloren hat, dass nunmehr 
beide Kugeln eine gemeinschaftliche Geschwindigkeit u besitzen. 
Sind nun beide Kugeln vollkommen unelastisch , so hört von nun an jede weitere Reaction zwi- 
schen denselben auf, und damit ist dann auch der Stoss selbst vollendet, so, dass sich hierauf beide 
Kugeln, an welchen die durch den Stoss entstandenen Eindrücke haften bleiben, wie eine einzige Masse 
m+ m’ mit dieser gemeinschaftlichen Geschwindigkeit « und zwar nach derselben Richtung fortbewegen. 
Sind dagegen die Kugeln vollkommen oder auch nur zum Theile elastisch , so entsteht, nachdem 
die grösste Zusammendrückung und dadurch die Ausgleichung in den Geschwindigkeiten eingetreten , 
durch das Bestreben, ihre ursprüngliche Form entweder vollkommen oder zum Theile wieder herzu- 
stellen, eine weitere Reaction zwischen den beiden Kugeln, in Folge welcher die vorausgehende m’ noch 
weiter beschleunigt und die nachfolgende m noch weiter und zwar so lange verzögert wird, bis diese 
Formherstellung , so weit diess nach ihrem Blastieitätsgrade möglich, vollendet ist, und die Kugeln 
sich von einander zu trennen oder zu entfernen beginnen, in welchem Augenblicke dann auch der 
Stoss selbst in diesem zweiten Falle zu Ende ist. Es treten daher bei allen Körpern , welche nicht 
absolut unelastisch sind, während des Stosses zwei bestimmt von einander zu unterscheidende Perioden 
ein, in deren erster die Körper so lange zusammengedrückt werden , bis sie einerlei Geschwindigkeit 
angenommen haben, und in deren zweiter eine eben so grosse oder geringere Ausdehnung zwischen 
den zusammengedrückten Theilchen oder Schichten beider Körper stattfindet, bis sie sich mit ver- 
schiedenen Geschwindigkeiten von einander entfernen. 
3. Betrachtet man nun während der ersten Periode die beiden genannten Kugeln (diese mögen 
vor der Hand als elastisch oder unelastisch angesehen werden), nachdem die Zusammendrückung bereits 
durch die unbestimmte Zeit £ gedauert hat, und bezeichnet die Grösse der Kraft, welche man sich 
zwischen den beiden Kugeln in Folge des Zusammenstosses als wirksam denken kann, in diesem 
Augenblicke durch p, so wie die Geschwindigkeiten beider Kugeln m und m’ mit = und x, so er- 
scheint die variable Kraft », welche im Momente des Beginnens des Stosses am grössten und am 
Ende der ersten Periode Null ist, während der darauf folgenden unendlich kleinen Zeit d# als eon- 
stant, und es nimmt während dieser Zeit die Geschwindigkeit x um dx zu, dagegen jene x um dx 
ab. so dass nach bekannten Gesetzen 
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