160 C. Doppler. Erklärung der galvanischen 
Es befinden sich demnach sämmtliche Atome jener Atmosphären ganz eigentlich in dem Zustande eines 
stabilen aörostatischen Gleichgewichtes. Wird nun einem Körper ein Theil dieser Atmosphäre bei irgend 
einer Veranlassung entzogen, so muss er ein Bestreben zeigen, sich diesen Abgang wieder zu ersetzen, 
d.h. er wird als negativ-elektrisch sich erweisen. Wird ihm dagegen ein grösserer Antheil an Elektrieität 
zugemessen , als er sich nach Obigem anzueignen vermag, so wird sich dieser Theil der Elekirieität 
bei jeder sich darbietenden Gelegenheit zu entfernen suchen, und der betreffende Körper demnach als 
positiv-elektrisch sich erwähren. In Fig. 2 ,,y ist derselbe Körper X in seinen drei Zuständen, näm- 
lich als neutral, als negativ und als positiv-elektrisch dargestellt. — Noch ist hier ausdrücklich zu bemer- 
ken, dass die Höhen dieser Atmosphären, wie schon erwähnt wurde, von der absoluten Ausdehnung der 
Körper nahezu unabhängig sind, und dass alle Erfahrungen dafür sprechen, dass dieselben an und für 
sich genommen im hohen Grade niedrig seien. In den Zeichnungen aber wurden diese hier, begreiflicher- 
weise nur desshalb unverhältnissmässig gross dargestellt, um die Aenderungen, die sie sofort zu erfahren 
haben werden, noch ersichtlich graphisch darstellen zu können. 
Die Lehre von der bestimmten Begrenzung der elektrischen Atmosphären der Körper ist nicht 
bloss desshalb von so hoher Wichtigkeit, weil erst dadurch der Begriff von entgegengesetzten elek- 
trischen Zuständen einen festen Halt gewinnt, und alle weiteren Deductionen den Charakter ciner 
vollkommenen Bestimmtheit und Klarheit dadurch annehmen, — sondern insbesondere, weil diese 
Grundansicht,, wenn ich nicht sehr irre, als der Ausgangspunkt einer Atomenlehre betrachtet werden 
kann, deren möglicherweise tief eingreifende Wichtigkeit ich im gegenwärtigen Augenblicke mehr zu 
ahnen als nachzuweisen vermag. 
$. 5. Man denke sich nun beide Körper X und Z mit ihren Atmosphären in ein nicht leitendes, 
oder wenn man lieber will, in ein schlechtleitendes Medium, wie etwa in troekne Luft gebracht, und 
nähere dieselben mittelst isolirter Handhaben einander dergestallt, dass ihre Seitenflächen AB und ab 
zusammenfallen, wie in Fig. 3 dargestellt ist. Die nächste und unausbleibliche Folge dieser Annähe- 
rung und Berührung ist die theilweise Vertreibung desjenigen Theiles ihrer Atmosphären, welcher sich 
über den Zusammenstossungsflächen AZ und ab befindet. Es möge erlaubt sein, für einen Augen- 
blick es ununtersucht zu lassen, wohin sich dieser Theil des elektrischen Fluidums wendet, doch ist 
es jedenfalls ersichtlich, dass derselbe keinen eigentlichen Bestandtheil weder der einen noch der an- 
dern Atmosphäre mehr bilden könne, da diese beziehungsweise nur bis « und ß reichen, sondern dass 
er als freie ungebundene Elektrieität auftreten muss, die sich augenblicklich von dem Doppelkörper 
KZ entfernen würde, wenn sie nicht das schlechtleitende umgebende Mittel daran hinderte. Nach 
dieser Nebenbemerkung will ich zu den unausbleiblichen Hauptfolgen, welche eine solche Berührung 
zweier heterogener Körper K und Z stets begleiten, übergehen, und ihnen die, wie ich glaube, wohl- 
verdiente Aufmerksamkeit widmen. 
Ein Bliek auf Fig. 3 zeigt ganz augenscheinlich, dass sich die jedenfalls schwächere elektrische 
Atmosphäre des Körpers Z, welche mit ihren Begrenzungsflächen ap und bp an dem dichtesten Theile 
der elektrischen Atmosphäre von K anstehet, gegen das Ausdehnungsbestreben eben dieser untern 
Schichte von viel grösserer Spannung nicht zu erhalten vermögen wird. Der Gleichgewichtszustand 
der Atmosphären ist unter diesen Verhältnissen aufgehoben, und ganz aus demselben Grunde, wess- 
halb die zusammengedrückte und daher verdichtete atmosphärische Luft aus der Düsenöffnung eines 
Gebläses tritt, wird sofort ein Theil der elektrischen Atmosphäre von X nach Z überströmen, wo- 
bei zugleich die Höhe der Atmosphäre von « bis ö herabsinkt (siehe Fig. # und 5), während jene 
von Z von ß bis e steigt. — Hier ist der Ort zu bemerken, dass auch das von den Begrenzungs- 
flächen vertriebene obenerwähnte Fluidum, welches bei ungestörter Gleichgewichtslage der Atmosphären 
offenbar sich über die Gesammtoberfläche als freie Elektrieität verbreitet haben würde, sich gleich- 
falls nach Z zu begeben gezwungen wird. — Dieser Uebertritt erreicht, insoferne K und Z isolirt 
