und magnetischen Polaritätserscheinungen. 161 
sind, sein Ende dann, wenn die Resultirende der Expansivkraft der zwar dünneren, aber um desto 
grösseren Atmosphäre auf der Seite von Z, der zwar niedrigeren aber um so dichteren Atmosphäre 
von K das Gleichgewicht hält. — Nach zu Stande gekommener Ausgleichung tritt zwar Gleichgewicht 
ein, aber nicht mehr, wie früher bei den einzelnen unverbundenen Körpern X und Z ein stabiles, 
sondern so zu sagen ein labiles in ärostatischer Beziehung, — wie in Folgendem gezeigt werden soll. 
$.- 6. Da nämlich dem Körper K die Kraft zugesprochen wurde, sich das ungebundene, elek- 
trische Fluidum, wenn es ihm dargeboten wird, bis auf die Entfernung & (siehe Fig. 4 und 5) als 
eigenthümliche Atmosphäre anzueignen, d. h. es seiner Selbstständigkeit und freien Beweglichkeit zu 
entkleiden, so ist klar, dass der Körper A nach seiner Vereinigung mit Z, wodurch seine Atmo- 
sphäre von « auf ö herabsinkt, das Bestreben zeigen muss, Elektrieität in sich aufzunehmen und zu 
bilden, d. h. er muss sich als entschieden negativ erweisen. — Andererseits ist es ebenso unläugbar, 
dass die von K nach Z überströmte Elektricität, daselbst nicht als Theil der Atmosphäre von Z, 
die nun einmal nach dem Früheren nieht weiter als bis ß reichen kann, sondern im freien ungebun- 
denen Zustande vorkömmt, und es müsste dieselbe augenblicklich von dem Körper Z sich hinwegbe- 
geben, wenn sie nicht durch das schlechtleitende umgebende Medium daran gehindert würde. Sie 
bleibt demnach auf der Seite Z, und wirkt, sich gleichsam an das schlechtleitende Medium anstem- 
mend, durch ihre Expansivkraft rückwirkend auf die Atmosphäre von Z und K ganz so, als ob sie 
einen Theil der Atmosphäre von Z selber bildete. Da aber dieser Theil der Elektrieität frei und un- 
gebunden ist, so entweicht er durch jeden sich ihm darbietenden bessern Leiter, und der Körper Z 
erweiset sich daher bei jeder Untersuchung als positiv elektrisch. — Endlich ist ersichtlich, dass bei 
jedem solehen Doppelkörper KZ an der Oberfläche desselben (siehe Fig. 4 und 5), und zwar rings 
um denselben herum, sich eine schmale, neutrale Zonne nn’ vorfinden muss, die sich weder als po- 
sitiv, noch als negativ elektrisch erweiset, und deren geometrischen Ort die Curve bezeichnet , in 
der die neue Atmosphäre die frühere durchschneidet. Das hier Gesagte gilt natürlich auch für alle 
nachfolgenden Fälle. 
$. 7. Bevor ich zu weiteren Erscheinungen, welche sich unter verschiedenen Umständen an dem 
Doppelkörper ZK vor und nach der Trennung wahrnehmen lassen, übergehe, liegt es mir ob, dar- 
zuthun, dass das im vorhergehenden Paragraphe nachgewiesene Sachverhältniss, bei jedem relativen 
wie absoluten Grössenverhältnisse und bei jeder Form der beiden sich berührenden Körper K und Z 
in ganz gleicher Weise, und aus denselben Gründen, wie im früheren Falle , stattfindet. — Es werde 
nun zuerst angenommen, der mit der höhern Atmosphäre umgebene Körper, d. i. K, sei kleiner als 
jener mit der niedrigeren begabte Z, wie diess als zweiter der Wechselfälle in Fig. 5 und Fig. 6 dar- 
gestellt ist. — Was wieder zuvörderst geschieht, bestehet in dem Verdrängtwerden desjenigen Theiles 
der Atmosphären, welcher früher die nunmehrigen Berührungsstellen bei AB umgahb. Er wirft sich 
als freie Elektrieität auf die Oberfläche, da am völligen Entweichen ihn das umgebende Medium hin- 
dert, und begibt sich nachher auf diejenige Seite des Doppelkörpers X Z, der ihm, zufolge der sogleich 
zu erörternden neuen Gleichgewichtslage der Atmosphären angewiesen wird, d. i. nach Z. — Um sich 
die unausbleiblichen weiteren Folgen möglichst klar zu veranschaulichen, nehme man für einen Augen- 
blick an, dass sowohl Z wie K zwar anziehend auf die Atome ihrer eigenen Atmosphäre, nicht aber 
zugleich auch anziehend auf jene der fremden Atmosphäre wirken sollen, und dass ferners die Atome 
der beiderseitigen Atmosphären aufeinander durchaus keine abstossende Wirkung ausüben. — Unter 
diesen beiden, mit der Wirklichkeit allerdings in Widerspruch stehenden Voraussetzungen würde der 
Raum ngmaAp (und ebenso wg m b.B'p’) von beiden Atinmosphären zwar erfüllt und daher auch 
dichter sein, wie die Umgebung , allein da unter den obigen Voraussetzungen keinerlei Zuwachs an 
Repulsivkraft stattfände, so fehlte es auch an jedem Grunde für eine Bewegung, und demnach auch 
für eine neue Formgestaltung der Atmosphäre. Ganz anders dagegen verhält es sich, wenn man obige 
Denkschriften d. mathem. naturw. Cl. 21 
