162 C. Doppler. Erklärung der galvanischen 
Voraussetzungen , wie es die Natur der Sache erheischt, wieder aufhebt, d. h. wenn man annimmt, 
dass nicht nur die Atome der beiderseitigen Atmosphären abstossend auf einander einwirken, sondern 
dass auch die Körper K und Z die elektrischen Atome beider Atmosphären in ganz gleicher Weise 
anziehen. Durch erstere Annahme allein schon erwächst der innerhalb des genannten Raumes befind- 
lichen dichteren Atmosphäre eine bedeutende Spannung, welche durch den zweiten Umstand noch sehr 
vermehrt wird. Die unmittelbare Folge in zweiter Beziehung ist ein stark vermehrter Zug und eine 
dadurch bedingte grössere Verdichtung gegen die Körperfläche am, aA und Ap hin. Dieser ursprüng- 
lich freilich senkrecht auf die genannten Seitenflächen wirkende Zug pflanzt sich aber, wie bei expan- 
'siblen und tropfbaren Flüssigkeiten überhaupt, auch in seitlicher Richtung mit gleicher Stärke fort, 
und es muss sich demnach nothwendig diese erhöhte Spannung längs mg, insbesondere bei m, wo 
dieser Spannungsunterschied am grössten ist, offenbaren. Die schwache Atmosphäre von Z vermag 
sofort der überwiegenden Expansivkraft des in Apngma angehäuften elektrischen Fluidums das Gleich- 
gewicht nicht mehr zu halten und es strömt dasselbe, den Weg des geringsten Widerstandes einschla- 
gend, in die Atmosphäre von Z über. Da indess die Ursache dieser Verdichtung fortbesteht,, so ersetzt 
sich dieser Abgang augenblicklich wieder aus der Atmosphäre von K, der ebenso schnell wieder nach Z 
sich ergiesst, wobei in dem Masse, als die Atmosphäre von Ä sinkt, jene von Z zunimmt. Dieses 
Ueberströmen währt nun so lange fort, bis der Druck, welchen die hiedurch erhöhte Atmosphäre von 
Z durch ihre Expansivkraft auf mg ausübt, der daselbst herrschenden Spannkraft das Gleichgewicht 
zu halten vermag. — Dass das im genannten Raume befindliche elektrische Fluidum nothwendig an der 
Stelle bei m, als dem Orte des kleinsten Wiederstandes nach Z, und nicht bei p nach % überzutreten 
genöthigt wird, lässt sich, wenn es ja noch nothwendig erscheint, auf folgende Weise darlegen. Be- 
zeichnet man durch K und Z die beziehungsweisen Spannkräfte zunächst an den Oberflächen der Körper 
K und Z, welche demnach auch die Grösse der Anziehungen an diesem Orte ausdrücken, — mit k 
und z dagegen die Spannungen oder Anziehungen an den Grenzen ihrer Atmosphären; so ist offenbar 
K>Z, während k=z. Es ist demnach K+z>Z-+k. Nun ist aber K-+z die Kraft, welche 
dem Entweichen des Fluidums bei p und, Z-+% jene, welche ihm bei m entgegenwirkt, woraus un- 
mittelbar das folgt, was zu beweisen war. Dass endlich der mehrerwähnte Raum von Elektrieität grösserer 
Spannung als die Umgebung erfüllt wird, folgt schon daraus, dass die elektrischen Atome dem com- 
binirten Einflusse der von K und Z ausgehenden Anziehungen unterworfen sind, deren Resultirende, 
da diese Ziehkräfte senkrecht auf einander stehen, demnach stets grösser ist, als selbst die stärkere 
‚der beiden Componenten. Diese Resultirende ist aber zugleich das Mass des an diesem Punkte statt- 
-findenden nach allen Seiten hin sich fortpflanzenden Druckes und der daselbst stattfindenden Spannung. 
Wenn aber die Resultirende unter solehen Umständen auch nur die kleinere der beiden Seiten-Zug- 
kräfte übertrifft, so ist begreiflicher Weise das Entweichen eines expansiblen Fluidums nach eben dieser 
-Seite hin gar nicht zu verhindern. 
Nach zu Stande gekommener Ausgleichung hat sich die gemeinschaftliche Atmosphäre in einer Weise 
angeordnet, wie diese in Fig. 7 dargestellt ist. Obgleich nun aber Ruhe eingetreten ist und Gleich- 
gewicht herrscht, so ist dieses letztere keineswegs ein stabiles, sondern gleichsam nur ein labiles. Denn 
-da K das Bestreben und die Kraft besitzt, sich eine bis « reichende Atmosphäre anzueignen, welche 
‘sich zu erhalten das angrenzende, so vielmal dünnere Fluidum von Z ihm zwar nicht gestattet, — 
während die Aneignungsmacht des Z nur bis 5 reicht, der ganze übrige Theil der elektrischen At- 
mosphäre von Z demnach als ungebundenes Fluidum auftritt, welches sich augenblieklich von Z ent- 
fernen würde, wenn das schlechtleitende umgebende Medium es nicht daran verhinderte: so folgt hier- 
aus mit Nothwendigkeit, dass sich K stets negativ, Z dagegen stets positiv elektrisch zeigen muss. 
$. 8. Es werde endlich als dritter und letzter Wechselfall angenommen, dass (S. Fig. 8) der mit 
der höhern Atmosphäre umgebene Körper, d. h. K, grösser sei, als jener mit der kleineren Atmosphäre 
