und magnetischen Polaritätserscheinungen. 163 
umgebene Z — Zunächst kann hier übergangen werden, was schon zweimal in Betreff desjenigen 
'Theiles der beiderseitigen Atmosphären gesagt wurde, welcher in Folge der vor sich gehenden Berüh- 
rung der beiden Körper von seinem früheren Platze verdrängt wurde. 
Was den übrigen Theil der Atmosphäre anbelangt, so lässt sich leicht zeigen, dass ein Fortbe- 
stehen des Gleichgewichtes zwischen den beiden Atmosphären unter den vorliegenden Umständen, und 
zwar aus ganz denselben Gründen, wie oben, unmöglich ist, und somit eine neue Anordnung des 
elektrischen Fluidums einzutreten hat. Denn betrachtet man den parallelopipedischen Raum, dessen 
Seitenansicht mbpn ist (S. Fig. 8), so ist klar, dass falls man wieder für einen Augenblick dieselben 
Voraussetzungen, wie im vorigen Falle gelten lässt, d. h. annimmt, dass die Körper X und Z bloss 
anziehend gegen die elektrischen Atome der eigenen, nicht aber zugleich auch auf jene der fremden 
wirken, während die Atome der beiden Atmosphären wechselseitig auf einander keine Abstossung 
äussern sollen, und sofort als für einander gleichsam gar nicht vorhanden zu betrachten sind: so ist 
klar, dass der Raum mbpn, wohl zwar von den Antheilen der beiderseitigen Atmosphären, und somit 
von einem dichteren elektrischen Fluidum erfüllt ist, als früher, — sich jedoch nichts desto weniger 
keine grössere Spannung zeigen kann. Nimmt man dagegen jene Voraussetzungen wieder zurück, so 
muss sich sofort augenblicklich aus einem doppelten Grunde eine sehr vermehrte Spannung einstellen, 
einmal, weil nunmehr die elektrischen Atome der beiden Atmosphären wechselseitig sich abstossen und 
dadurch die Summe der schon vorhandenen Repulsivkräfte sich erhöht, sodann aber weil jedes der- 
selben der combinirten Anziehung von K und Z zugleich ausgesetzt ist, welche unter einem rechten 
Winkel auf dasselbe einwirkend, eine Resultirende erzeugt, die jedenfalls selbst die grössere der bei- 
den Seitenkräfte übersteigt. Aber diese Resultirende ist zugleich das Mass des sich nach allen Seiten 
gleichmässig verbreitenden Druckes, woraus folgt, dass ein Entweichen des in erhöhte Spannung ver- 
setzten elektrischen Fluidums aus mbpn auf dem Wege des geringsten Widerstandes unvermeidlich 
ist. Dieser Ort des geringsten Widerstandes ist aber bei m. Denn behält man wieder die frühere Be- 
deutung von K, Z, k und z bei, so ist wieder wegen K>Zuwdk =z offenbar K-z > Z-+k, 
d. h. der Widerstand (K--z), welcher einem Entweichen bei p sich entgegenstellt, ist jedenfalls 
grösser, wie jener (Z+k), der bei m sich wirksam zeigt. 
Was hier in Bezug auf die beiden Punkte m und p nachgewiesen wurde, gilt auch wiewohl im 
abnehmenden Grade von allen anderen Punkten der Linie mn und pn, und nur im Punkte » selber 
sind die Widerstände für ein Entweichen nach K und z gleichgross. Man könnte daher vielleicht auch 
für einen Augenblick die Ansicht hegen, dass das Entweichen an diesem Orte vor sich gehe. Aber 
angenommen selbst, es geschehe diess im ersten Augenblicke, und zwar in der Weise, dass sich das 
elektrische Fluidum theilweise auch nach K ergösse, so ist es doch gewiss, dass sich ein anderer 
Theil bei n und längs der ganzen Linie nm nach Z wirft, in Folge dessen die Atmosphäre von K 
in eben dem Masse sinkt, als jene von Z steigt. Die Spannung der Atmosphäre von K an ihrer 
äussersten Grenze nimmt aber mit dem Sinken ihrer Höhe zu, während jene von Z mit deren Stei- 
gen sich vermindert, woraus sofort ganz unläugbar folgt, dass, wenn ja eine solche Tendenz des 
elektrischen Fluidums nach K überzugehen beim Beginne dieses Entweichens vorhanden gewesen sein 
sollte, diese im nächsten Augenblicke schon wieder aufhören musste. — Da nun die Ursache dieser 
Verdichtung und somit auch jene des Uebertrittes des Elektricums nach Z die gleichzeitig wirksame, 
aber ungleich starke Anziehung der Körper X und Z zum elektrischen Fluidum ist, so muss auch 
die Wirkung hievon fortdauern und der Abgang nach Z augenblicklich wieder aus AK ersetzt werden. 
Diess währet so lange fort, bis ganz so wie in den früheren Fällen, die nunmehr niedrigere, aber 
diehtere Atmosphäre von K mit der ungleich höheren von Z im ärostatischen Gleichgewichte stehet. 
Aber auch hier wieder (S. Fig. 9) tritt kein stabiles, sondern so zu sagen, nur ein labiles Gleich- 
gewicht ein, da die Atmosphären bildende Kraft des K bis « reicht, und doch nur eine solche bis y 
21 * 
