164 C. Doppler. Erklärung der galvanischen 
sich zu erhalten vermag, während hinwieder jenes Vermögen bei Z nur bis 8 reicht, und gleich- 
wohl den Forderungen des ärostatischen Gegendruckes gemäss eine solche bis & reichende auf sich 
nehmen muss. Und so wird sich denn daher auch X stets negativ, Z dagegen stets positiv elektrisch 
erweisen. 
$. 9. Wie wenig die hier besprochene neue Anordnung der elektrischen Atmosphären im We- 
sentlichen von der Form und relativen Grösse der sich berührenden verschiedenartigen Körper abhängt, 
dürfte wohl am besten der nachgewiesene Erfolg einer stattfindenden Berührung zweier Kugeln von 
verschiedener materieller Beschaffenheit und Grösse zeigen. Handelte es sich hier nicht bloss um einen 
Nachweis des Vorganges überhaupt und im Allgemeinen, sondern um die genaue Ermittlung des quan- 
titativen Ergebnisses desselben: so würde man allerdings mit der gegenwärtigen, der obigen analogen 
Darstellungsweise keineswegs ganz ausreichen, — die indess hier, wo nur ersteres beabsichtigt wird, 
für diesen Zweck genügen dürfte. — Es sei daher X, wie in Fig. 10 und Fig. 11 dargestellt, die 
grössere und zugleich stärkere anziehende Kugel mit der kleinern und schwächer anziehenden Z in 
Berührung, oder aber man nehme in Uebereinstimmung mit Fig. 12 und 13 das gerade Gegentheil 
davon an, so wird das, was sofort in beiden Fällen geschieht, in Folgendem bestehen. — Denkt man sich 
wie früher K und Z nur als anziehend auf die Atome ihrer eigenen Atmosphäre, und die Atome der 
beiden elektrischen Hüllen als für einander indifferent, so wird zwar bei einer stattfindenden Berührung, 
nachdem mgp und ngr entweichen, der Raum mpng (und ebenso psrg) mit Elektrieität von grösse- 
rer Dichte, aber nicht von erhöhter Spannkraft erfüllt werden. Unter so bewandten Umständen entfiele 
demnach auch jeder Grund für irgend eine einzutretende Bewegung. — Nimmt man dagegen jene 
zwei unstatthaften einstweiligen Voraussetzungen wieder zurück, so muss sich in diesem Raume eine 
sehr gesteigerte Repulsivkraft bemerkbar machen, veranlasst theils durch die auftretende wechselseitige 
Abstossung der sich durchdringenden elektrischen Atmosphären, theils und insbesondere aber durch die 
gleichzeitige Anziehung der Kugeln X und Z auf jedes einzelne elektrische Atom derselben. — Denn 
auch hier wieder leuchtet es ein, dass durch die resultirende Wirkung der von K und Z ausgehenden 
Anziehungen ein gegen das Innere des Raumes »pmg gerichteter Zug entstehen muss, der in einer 
zwischen X und Z liegenden Curve oder eigentlich krummen Fläche sein absolutes Maximum erreicht, 
und in diesem Falle jede der beiden Seitenkräfte übertrifft. Der hiedurch bedingte Druck aber pflanzt 
sich mit gleicher Stärke nach allen Richtungen fort, und veranlasst das elektrische Fluidum jenes Raumes, 
auf jenem Wege sich aus npmg zu entfernen, welcher ihm den geringsten Widerstand entgegensetzt. 
Dieser Ort des geringsten Widerstandes ist die Linie mp. Jedenfalls lässt sich zeigen, dass längs dieser 
Linie der Widerstand kleiner ist, als jener, welcher in der Linie mp sich offenbart. Denn behält man 
wieder die frühere Bezeichnung bei, so ist im Punkte m die Grösse des Widerstandes, da jene Kräfte 
beinahe senkrecht auf einander wirken, nahezu (K--Z), und jene in Bezug auf den Punkt n, ebenso 
gleich (Z+ K), und da wegen K<Z und k=z auch K+2<Z-+-k ist, so folgt hieraus zunächst, 
dass der Widerstand, der sich dem Entweichen des Fluidums am Orte m entgegenstellt, bedeutend 
grösser ist, als jener am Orte n. Dieser Widerstand aber nimmt von m und » ausgehend, längs der 
Linien mp und np, ab, bei » selber und nur bei diesem Punkte allein sind diese Widerstände der 
Atmosphären von K und Z gleich gross. In allen zwischen liegenden Punkten ist er bezüglich der 
Linie mp grösser als rücksichtlich »p. In den Punkten m und » ist dieser Unterschied am grössten, 
er beträgt hier (K—Z). — Die unausbleibliche Folge dieser Sachlage ist aber ein Ueberströmen 
des mit höherer Spannkraft begabten elektrischen Fluidums in die nur einen schwachen Widerstand 
darbietende Atmosphäre von Z. — Auch hier muss gesagt werden, dass sich dieser Abgang, wegen 
des Fortbestehens der veranlassenden Ursache augenblicklich aus der Atmosphäre von K ersetzt, wie- 
der nach Z überströmt, und so unter dem fortwährenden Fallen der einen und dem Steigen der 
andern Atmosphäre eine Metamorphose der beiderseitigen elektrischen Hüllen herbeigeführt wird, wie 
