174 ©. Doppler. Erklärung der galvanischen 
so viel mir bekannt, diese eine gehörige Erledigung bisher noch nicht gefunden hat, so möge diess 
im Folgenden in, wie es mich dünkt, genügender Weise geschehen. 
Vorerst kann es nicht dem geringsten Zweifel unterliegen, dass die elektrische Atmosphäre eines 
Körperatoms eine begrenzte dann sein werde, wenn die vereinigte Wirkung der abstossenden Kräfte 
aller dem Körperatome näher liegenden Elektrieitäts-Atome auf eines derselben, und von da an auf 
alle weiter entfernten grösser ist, als die an sich stärkere Anziehung des Körpermolekels auf eben 
' dieses Atom, und wenn zugleich dieses Uebergewicht der Repulsivkraft über die Anziehungskraft auch 
bei einem sofortigen Entfernen dieses Atoms vom Central-Atom selbst bis in’s Unendliche fortbesteht. — 
Eben so wenig kann es ferner bezweifelt werden, dass falls sich die Nothwendigkeit einer bestimmten 
Begrenzung unter der Voraussetzung einer gleichförmigen der äussersten Schichte gleichkommenden 
Dichte der Atmosphäre erweisen lässt, dieses um so mehr dann gelten müsse, wenn man eine gegen 
das Central-Atom hin zunehmend dichter werdende Atmosphäre annimmt, wodurch, ohne dass die An- 
ziehungskraft des Central-Atoms hierdurch vermehrt oder überhaupt geändert würde, die Summe der 
thätigen Repulsivkräfte ungemein erhöht wird. — Hierdurch aber wird, ohne die Allgemeinheit des 
Beweises zu schwächen, die anzustellende Untersuchung gar sehr erleichtert. 
Es sei Fig. 29 A das Central-Atom, dessen relative Anziehungskraft in der Entfernung 1 gleich 
M sei. Der Raum von A bis B sei mit einer endlichen Anzahl, nämlich mit n elektrischen Atomen 
erfüllt, deren unter sich gleiche Abstände von einander gleich « sein mögen. Es ist demnach AB=na. 
Die Intensität der Repulsivkraft eines elektrischen Atoms in der Entfernung 1 sei dagegen gleich m, 
wobei jedoch zu bemerken kommt, dass die Abstossung der elektrischen Atome eine wechselseitige 
und daher die Wirkung derselben eine verdoppelte ist, während dagegen die Anziehung von A nur 
als eine einseitig wirkende in Rechnung gebracht werden darf. Uebrigens ist es klar, dass jedenfalls 
M in ‚bedeutendem Grade grösser sein müsse als m, da nur unter dieser Voraussetzung eine Atmo- 
sphärenbildung überhaupt denkbar ist. Es folgt hieraus zugleich aber auch unbestreitbar, dass in der 
nächsten Umgebung von A jedenfalls die Anziehungskraft des Central-Atoms die Repulsivkraft der elek- 
trischen Atome übertreffen muss. — Endlich nehme man noch an, dass die Atomen- Anziehung und 
Abstossung im umgekehrten Verhältnisse mit der r!" Potenz der Entfernungen abnehme, wobei r 
jedenfalls grösser als die Einheit vorausgesetzt wird, — eine Annahme, die sehr viele Wahrschein- 
lichkeit für sich hat. 
Man denke sich nun in einem Abstande BE gleich B vom letzten der n elektrischen Atome, ein 
elektrisches Atom Z, und untersuche nun den Unterschied der auf dasselbe einwirkenden abstossenden 
und anziehenden Kräfte. Bezeichnet man diesen mit D, so findet man, da wie gesagt die Anziehung 
nur eine einseitige, die Abstossung dagegen eine wechselseitige ist, für: 
1 1 1 1 
area) > 
1 I 1 1 
Tride re 2m 1 r or EEE nan! u 
Fra em fächeye erh maictünenhit re) 
p ß ß p 
1 
zIP — 0]; 
wobei P und O die obigen durch das Minuszeichen verbundene Hauptglieder vorstellen. — Das Zei- 
chen des Gesammtausdruckes, d. h. jenes von D hängt, da die beiden Hauptbestandtheile des Aus- 
druckes P und Q für jeden Werth von ß bleibend positiv sind, lediglich von dem Grössenverhältnisse 
dieser Werthe ab. Lässt sich nun nachweisen, dass diese Differenz D bei einem zwar beliebig grossen, 
aber doch endlichen und eonstanten Werth von n, für alle zwischen 0 und © liegenden Werthe von 
P stets negativ ausfällt, so ist auch bewiesen, dass die Repulsivkraft von einer Entfernung — na an, 
