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en se déplaçant dans l'espace, va se distendre inéga- 

 lement dans ses différentes parties, car les vitesses 

 orbitales sur l'isodyname de la force 2.2 sont plus gran- 

 des que sur l'isodyname de la force 0.5. Quand l'ano- 

 malie du noyau est très grande, comme dans le cas de 

 notre comète, les isochrones traversent la queue pres- 

 que longitudinalemeut (voir la Planche, Ann. IX, 2). 

 Ainsi la matière émise par le noyau doit devenir beau- 

 coup plus diffuse dans la partie de l'isochrone plus éloi- 

 gnée du noyau, et elle ne paraîtra plus appartenir à la 

 masse plus danse du nuage. Le centre du nuage ne se 

 présentera plus sur l'axe optique, mais on le verra entre 

 cet axe et le bord postérieur, où l'isodyname correspond 

 à quelque force entre 0.5 et 1.0 et ainsi de suite. 



La première éruption dans notre comète a eu lieu le 

 17.7 septembre. Vers la moitié d'octobre nous ne voy- 

 ons déjà qu'une partie de la bande isochrone de cette 

 éruption, et le centre de cette partie est chargé de la 

 force 0.6. La seconde éruption s'est produite le 18.2 sep- 

 tembre, et vers la moitié d'octobre le centre de son 

 isochrone correspond à la force 0.75. En traçant sur 

 notre Planche (I. c.) pour le 15 octobre les isochrones 

 correspondantes à ces deux dates d'éruption, on verra 

 que le bout antérieur de la première isochrone se trouve 

 déjà dans le prolongement invisible de la queue, a tel 

 point la matière y est devenue diffuse; la seconde iso- 

 chrone, correspondante à l'autre nuage de Schmidt, n'a 

 pas encore subi une telle déformation, le centre de ce 

 nuage est encore plus près de Taxe, pour lui la force 

 est encore plus près de 1.0, quoique son bout est allongé 

 et a une structure filamenteuse, se trouvant dans le bout 

 diffus de la queue. La dilatation des nuages isochrones, 

 inégale dans leurs différentes parties, doit continuer avec 



