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quée par une erreur de 50' dans la déclinaison du bout 

 du filet long, et l'observateur lui même avoue que l'erreur 

 est peut être <de 30' ou plus». 



On pourrait certainement réduire considérablement 

 cette différence en adoptant #=0.3, mais on n'en a 

 aucun besoin. La vitesse initiale du I type déduite des 

 dimensions de l'enveloppe est #=0.20. 



Cette comète nous a donné le moyen de suivre immé- 

 diatement le mouvement des masses émises par son no- 

 yau et de nous convaincre encore une fois qu'il est né- 

 cessaire d'introduire dans l'espace céleste la force ré- 

 pulsive. Je parle des nuages de Schmidt, dont j'ai cal- 

 culé les orbites hyperboliques pour les forces répulsives 

 R=0.6 et R-0.75 (Ann. IX, 2; pgg. 69—71). Les dif- 

 férences des positions de ces nuages calculées d'après 

 mes éléments et déduites des observations sont assez 

 modiques et peuvent être expliquées entre autres par 

 une raréfaction ou une dissolution progressive des nua- 

 ges, principalement à leurs bouts antérieurs. 



Maintenant je m'arrête définitivement à cette explication 

 et je la regarde comme la plus juste. En voici les preuves. 



Admettons que dans un moment donné il y a eu une 

 éruption de toutes les substances formant la queue. En- 

 tre ces substances les plus claires sont celles du II 

 type, chargées des forces répulsives entre 0.5 et 2.2. 

 A la suite de cette éruption il se formera une ban- 

 de, une couche ou un nuage oblong isochrone. Ce 

 nuage sera situé obliquement dans la queue. En suppo- 

 sant que la queue conserve visibles toutes ses substan- 

 ces vers cet endroit, on verra que le milieu ou le centre 

 de cette bande isochrone, de ce nuage, se trouve sur 

 l'axe optique de la queue du II type, c'est à dire qu'il 

 correspond à la force R=1.0. Or, la bande isochrone, 



