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On aura donc 



dG = d(j^+-lr{m*<tede. 



(cos' 2 y sin*k — siri 2 <p — 2) cos 2 <ç sin 2X 



-f- 2 — d/JÊÊ HH- r— § ■ Cl Су 



Л 4$ 



;[}— 8m<p (1— |sm 2 cp)l(iJL J (14) 



Pour la solution du problème nous aurons des équa- 

 tions de la forme suivante 



6Р_би-д&=о. (15) 



Le problème résolu, nous trouvons les valeurs de 

 G 1 — (G-t-dG). On peut prendre ces valeurs, comme on 

 le fait ordinairement, pour celles des anomalies de l'inten- 

 sité de la pesanteur; mais il ne faut pas perdre de vue 

 qu'elles sont dues en bonne partie au manque d'exacti- 

 tude dans la première des admissions faites au com- 

 mencement de ce numéro. 



Nous avons atteint le but proposé; mais il sera bon 

 d'ajouter quelques mots à ce que nous avons déjà dit 

 concernant les motifs qui nous ont fait poser le problème 

 géedésique de la nouvelle manière. 



La théorie de la figure de la terre, créée par Laplace, est 

 la base de la géodésie contemporaine. En développant 

 cette théorie, l'illustre auteur de la Mécanique Céleste a 

 négligé les carrés et les puissances supérieures de l'ap- 

 platissemenl a du sphéroïde terrestre. Mais il a indiqué 

 le moyen de compléter sa recherche, si quelque jour 

 on le trouvait nécessaire (voir Traité de Mécanique Cé- 

 leste, L.Ilf, Ch. IV). 



