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tète, de manière que le contour rappelait un peu la 

 forme de la ІеЦге oméga. 



On sait que la matière qui se déverse dans la dire- 

 ction du rayon vecteur, doit passer toujours dans la par- 

 tie antérieure de la tète, et ce n'est qu'à partir d'un 

 certain angle и- 6r, (dépendant de r et q) que la matière 

 se déverse clans la partie postérieure de la tète. 



Or, il est aisé de voir que si par hasard la matière 

 ne s'écoule point dans la direction de ce G, (et des G 

 voisins), le contour extérieur aura un enfoncement cor- 

 respondant à cette direction. 



Pour l'approximation qu'ont les équations 1., l'angle 

 G i est égal à 0°, c'est-à-dire la pointe de l'enfoncement 

 doit se trouver sur le rayon vecteur, ou sur l'axe de % — 



En effet, en éliminant т des équations 1. on obtient 

 l'équation 3., et cette équation est celle de la courbe de 

 toutes les particules sorties du noyau dans les différents 

 moments sous un même angle G. — 



Admettons que la matière ne se déverse pas dans la 

 direction de £, mais qu'elle s'écoule en faisceau, dont 

 les angles limites sont G' et G". On sait que la courbe 

 du contour extérieur pour les émissions sous tous les 

 angles G est 



Les équations 3. et 5. nous donnent pour la particule 

 émise sous l'angle G et se trouvant sur le contour pa- 

 rabolique de la tête: 



fi v, - - il 



n ~ G.ctngG' 



et pour la coordonnée correspondante \ on aura 



