— 248 — 



доказадъ, іто овъ получаетъ свое наибольшее значеиіе 

 для , случая, когда ф (и, ѵ, гѵ) выражается Мансвелло- 

 вымъ закономъ, то отсюда слѣдуетъ, что интегралъ 

 г. Вышнеградскаго достигаетъ въ этомъ случаѣ своего 

 наименьшим значенія. Въ послѣднемъ легко убѣдиться 

 непосредственно, опредѣляя знакъ второй варіаціи этого 

 интеграла, при условіи, что первая его варіація=0. 



Поэтому г. Вышнеградскій елишкомъ поспѣшилъ 

 окончательнымъ выводомъ, заявляя, что изъ его сообра- 

 жений законъ Мансвелла оказывается дѣйствительно на- 

 ивѣроятнѣйшимъ закономъ распредѣленія скоростей въ 

 газѣ. Еслибы соображенія эти были вѣрны, то слѣдо- 

 ваю бы, нанротивъ, заключить, что Мансвелловъ законъ 

 есть самый невѣроятный изо всѣхъ возможныхъ. Одного 

 указанія на это обстоятельство уже вполнѣ достаточно, 

 чтобы убѣдить читателя въ совершенной несостоятель- 

 ности вывода г. Вышнеградскаго. Но интересно разсмо- 

 трѣть, въ чемъ заключается причина этой несостоятель- 



чина здѣсь двоякая: съ одной стороны — еевѣрная 

 постановка задачи, съ другой — невѣрное ея рѣшеніе. 



Основная постановка задачи у г. Вышнеградскаго 

 совершенно таже, что и у Мейера. Предполагается, что 

 въ газѣ имѣетъ мѣсто нѣкоторое распредѣленіе скоро- 

 стей, характеризуемое Функціею ф (и,. ѵ> w) ихъ сла~ 

 гающихъ. Мы дѣлаемъ к испытаній (при чемъ к само 

 по себѣ очень велико, по въ сравненіи съ полнымьі 

 числомъ п молекулъ въ газѣ весьма мало), состоящихъ 

 въ томъ, что на удачу вынимаемъ одну молекулу, за- 

 мѣчаемъ ея слагающія скорости и опять присоединяемъ 

 къ остаіьнымъ. Затѣмъ составляемъ выраженіе вѣро- 

 ятности того, ' что.. между этими к молекулами распре- 

 дѣленіе скоростей таково же,, какъ д во всей массѣ 



