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zogen und bis zum Objectiv verlängert werden. Als Con- 

 tour der üctiven Linse mm müssen wir offenbar die Pu- 

 pillenörTnung des beobachtenden Auges annehmen. Es 

 sei E der Durchmesser der Pupille, x der Durchmesser 

 des wirkenden Objectivtheiies pp, dann wird diese letztere 

 Grösse näherungsweise gültig durch die Gleichung be- 

 stimmt: 



In der angeführten Betrachtung ist überhaupt die gan- 

 ze Theorie des Galilei' sehen Fernrohrs enthalten. Die 

 Netzhaut ist die Ebene, die das Bild ab aufnimmt. Da 

 dieses Bild ein verkehrtes ist (wie alle Netzhaulbilder 

 beim Sehen mit blossem Auge), so werden wir die Ge- 

 genstände aufrecht sehen. Der Gesichtswinkel, unter wel- 

 chem der in ab abgebildete Theil des sichtbaren Kreises 

 erscheint, wird durch die Linien bestimmt, die vom Mittel- 

 punete der fictiven Linse mm nach a und b, oder, was 



AB 



dasselbe ist, nach A und B, gezogen sind, und bat 



als Maass; der Gesichtswinkel, unter dem derselbe Theil 

 des sichtbaren Raumes dem blossen Auge erscheinen 

 würde (vorausgesetzt, dass dasselbe sich im Mittelpunkte des 

 Objectivs befände) wird durch die von diesem Mittelpunkt 

 nach A und В gezogenen Geraden bestimmt, und durch 



AB 



r=— gemessen. Das Verhältniss beider Winkel ist nun die 



*i 



F 

 Vergrößerung n =-~. 



Da wir durchs Fernrohr nur denjenigen Theil des äusse- 

 ren Kreises auf einmal übersehen, dessen Bild in der Focal- 

 ebene des Objectivs die Strecke AB einnimmt, so giebt 



360° AB 

 uns der Ausdruck — = — -==- direct den Werth des 



2тг F { 



