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Bild gesehen wird, so können wir als Maass für die Win- 

 kelgrösse des Durchmessers jenes hellen Fensters (vor- 

 ausgesetzt, dass das Auge am optischen Mittelpunkte des 

 Oculars sich befindet) annäherungsweise den Quoti- 

 enten nehmen, welcher durch Division des Objectiv- 

 durchmessers durch die Entfernung des Objective vom 



Ocular erhalten wird, d. h. den Quotienten д, wo 



D den Durchmesser des Objective, A die besagte Ent- 

 fernung bedeutet, welehe^letztere, der Theorie des Fern- 

 rohrs zufolge, gleich ist der Differenz F — F 2 der Brenn- 

 weiten des Objectivs und des Oculars. Im Winkelmaass aus- 



gedruckt, wird jener Quotient — p = betragen, 



wenn wir durch ein Fenster von solcher Winkelgrösse mit 

 blossem Auge den Gegenstand betrachteten, so würde 

 uns diese Gradenzahl direct angeben — den wievielsten 

 Theil des ganzen Kreises äusserer Gegenstände wir auf 

 einmal besehen können. Um den genannten Theil prac- 

 tisch zu bestimmen, wäre es hinreichend, sowohl Ob- 

 jectiv-wie Ocularlinse wegzunehmen und, ohne die vorige 

 Lage des Auges zu verändern, durch die leere Rohröffnung 

 hinaus zu schauen. Da nun aber das Fernrohr eine etwa n- 

 malige Vergrösserung besitzt, d. h. den Gegenstand so zu 

 sagen w-mal näher an das Auge bringt, so werden wir mit 

 dem Fernrohr, durch eine Oeffnung von derselben sichtba- 

 ren Grösse wie vorhin, einen w-mal kleineren Theil des 

 äusseren Objectenkreises auf einmal ins Auge fassen. Wol- 

 len wir also das wahre Gesichtsfeld des Galilei'schen 

 Fernrohrs ermitteln, so ist der obige Ausdruck noch durch 



F 



n, oder oder durch ^ zu dividiren (da nach der Theo- 



*2 



