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da die Strahlen nicht parallel waren, für das Sehfeld die 

 Grösse aus der Beobachtung 13°. 3; nach der Berech- 

 nung 13° I. — Die beobachtete Grösse muss natürl ; ch 

 grösser als die berechnete sein, ca dass Auge das Oku- 

 lar nicht berührt, aber es muss bemerkt werden, dass 

 in der Dunkelheit die Pupille wahrscheinlich breiter ist, 

 und die Vergrösserung derselben um \ mm vergrössert 

 in unserem Falle das Sehfeld um 4 / 2 . Nach der Formel 

 von Brandes erhält man für das Sehfeld nur 95. Zu einer 

 solchen Grösse kann das Sehfeld nur bei heller Beleuch- 

 tung kommen, wenn die Pupille sich bis auf i mm zu- 

 sammenzieht. 



Ferner bedeckten wir das Objectiv mit einem Diaphrag- 

 ma, in welchem die kleine OefTnung dem Centrum des 

 Glases gegenüber angebracht war; und hierbei erwies 

 es sich klar dass sich das Sehfeld durchaus nicht pro- 

 portional der Verkleinerung D verkleinerte, sondern 

 vollständig in Uebereinstimmung mit der richtigen Theo- 

 rie. Bei dieser Gelegenheit zeigt sich auch die Verände- 

 rung der Pupille durch die Veränderung der Beleuchtung. 

 Nach der Theorie von Brandes erseheint das Sehfeld in 

 dem angegebenen Falle entschieden zu klein. Das mög- 

 lichst vollständige Sehfeld unseres Fernrohrs ist gleich 

 20 Grad. 



Nach der vollständigen Theorie ist es klar, dass bei 

 kleiner OefTnung eine bedeutende Grösse des Sehfeldes 

 möglich ist, weil hier noch ein zweites, von der Pupille 

 abhängiges Glied eine Rolle spielt. 



Ferner drückt die sogenannte neue Theorie weder qua- 

 litativ noch quanitativ den Umstand aus, dass das Seh- 

 feld bei heller Beleuchtung kleiner sein muss als bei 

 schwacher. Man kann natürlich dieser neuen Theorie 

 nöthige Verbesserungen einfügen, aber dann wird aus der 



