«La seconde loi consiste en ce que kmaœimutn d'in- 

 tensité d'une onde cosmique se trouve sur la tangente 

 menée à l'orbite du noyau au point de départ de la mê- 

 me onde» (F, 374; E) *). 



«Au moment d'explosion d'un corpuscule heurte par le 

 noyau cométaire, la foule des corpuscules environnante 

 s'élancent dans toutes les directions et donnent naissance 

 à une série entière d'ondes qui se propagent dans le mi- 

 lieu avec les vitesses les plus différentes. Mais quelle que 

 soit une vitesse pareille, trois cas sont seulement pos- 

 sibles: ou elle est plus grande que la vitesse de transla- 

 tion du noyau, ou elle est plus petite, ou enfin elle est 

 égale à la vitesse du noyau. Or, ni dans le premier, ni 

 dans le deuxième cas les ondes ne sont pas dans les 

 conditions favorables pour impressioner l'oeil de l'obser- 

 vateur, parce qu'elles se dispersent dans l'infinité de l'es- 

 pace. Mais dans le troisième cas ces ondes se concentrent 

 sur une surface déterminée, se renforcent mutuellement 

 et c'est alors qu'elles deviennent perceptibles» (Д 18). 



§ 2. Ce troisième cas est représenté, conformément 

 aux deux lois exposées plus haut, dans la figure (Plan- 

 che, fig. 1). 



«Soit el un élément de l'orbite, mm\ nn'... une série 

 d'ondes sphériques partielles parties des points e, f, g.., 

 pendant que le noyau traversait ces points; l'élément de 

 surface cd, ou toutes ces ondes partielles se renforcent 



*) Ayant admis que la vitesse constante de propagation d'une 

 onde est égale à la vitesse du noyau au moment du choc, il est 

 très facile de montrer, par le procédé du problème connu des deux 

 courriers, que ces ondes prétendues se rapprochent successivement 

 sur les tangentes correspondantes. — Pour produire une raie visible 

 on a besoin d'un faisceau d'ondes avec un rayon de plusieurs mil- 

 lions de lieues géogr. 



