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pg. 344), ou que la force effective agissant sur les par- 

 ticules de ce faisceau est presque nulle. *) 



En traduisant cette proposition en langue ordinaire 

 on a la phrase suivante: la vitesse d'une particule don- 

 née est égale à la vitesse du noyau au moment où la 

 particule se sépare du noyau. 



Le mot de l'énigme parait être trouvé! On n'a plus 

 besoin de chercher les vitesses des ondes pour les dif- 

 férentes comètes et les différentes queues d'une même 

 comète; on n'a qu'à généraliser la phrase déjà donnée 

 et y remplacer le mot «particule» par le mot «onde», et 

 ia théorie est confectionnée. La voici: «Pour toutes les 

 comètes et pour toutes les positions d'une même comè- 

 te, la vitesse de propagation d'une onde élémentaire est 

 égale à la vitesse du noyau au moment du choc qui 

 produit cette onde (C, 2). 



L'Auteur est fasciné pour ainsi dire par la simplicité 

 de ce cas particulier [л = 0, qui ne contient (en appa- 

 rence) aucun paramètre étranger à l'orbite du noyau. 

 Mais cette constante étrangère ne saute pas aux yeux 

 uniquement parce qu' elle est égale à l'unité. 



L'Auteur poursuit: «L'onde produite par un seul choc 

 et que j'appelle Y onde élémentaire mérite une attention 

 particulière. Elle est circulaire et se propage dans tou- 

 tes les directions] mais son intensité n'est pas partout la 



*) Pour les autres sections longitudinales de la queue, Pape don- 

 ne d'autres valeurs de 1— \x qui décroissent à partir du bord anté- 

 rieur. Remarquons en parenthèses que Pape a obtenu pour la ban- 

 de claire de la queue cette valeur 1 — м==1 en appliquant la formule 

 approximative de Bessel. Moyennant la formule exacte on a trou- 

 vé plus tard pour cette bande 1— ц=2, et la bande 1— ц=1 s'est 

 déplacée ainsi vers le bord postérieur de la queue. 



