— ш — 



plus long dans la partie postérieure de la racine de la 

 queue, c'est à dire en arrière du rayon vecteur (peut 

 être le noyau avait il une rotation dans le sens du mou- 

 vement orbital). 



Par conséquent, l'angle limite G positif était plus grand 

 que G négatif; et comme vers la moitié du février les 

 secteurs d'émission étaient très ouverts, — on peut ad- 

 mettre pour les limites de G-*- 90° et — 45°. 



Calculons pour le 7.138 mars les positions des parti- 

 cules sorties du noyau le 20, 5 février, premièrement 

 avec la vitesse g = et puis avec la vitesse g = 0.1 

 sous les angles -t- 90°,-*- 45° et— 45°. 



Les coordonnées de ces particules: &, 1, 2, 3 (fig. 1) 

 pour 1 — fjt. = 2.4 seront, d'après les formules exactes: 





9 



G 



ф 



A 



ъ 







0° 



109°55' 



0.6992 



1 



0.1 



+ 90 



112 17 



0.6907 



2 



0.1 



+ 45 



110 28 



0.6848 



r 



0.1 



— 45 



107 15 



0.6979. 



La distance linéaire des points 1 et 3, c'est à dire la 

 largeur théorique de la bande sera l = 0.06140. 



Calculons maintenant cette largeur pour la troisième 

 bande de Chéseaux, d'après l'observation. 



Sa largeur angulaire vers le bout supérieur est 4°, 

 et avec les valeurs pour le temps de l'observation*) 

 l g . ? = 0.0082; s = 43°35'; T=37°13', l'on obtient fa- 

 cilement 1= 0.04366. Cet l est plus petit que l théori- 

 que correspondant à g = 0.1, et la simple proportion 



*) Annales 1. с 



