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nous montre, que pour ia vitesse initiale il faut prendre 

 g = 0.07, c'est à dire à peu près 2000 mètres par se- 

 conde. 



Pour le 15 février Heinsius nous donne une estima- 

 tion du rayon angulaire de la nébulosité dirigé vers le 

 Soleil, d'où l'on obtient pour ce rayon Г.4. Avec 

 lg. ? = 9.95990 et Ig.r = 9.72906 on aura, à l'aide de 

 la formule connue de Bessel: 



pour 1 — jjl= 2.4 # = 0.08 



pour 1 — [л = 1.0 # = 0.05 et 



en moyenne pour 1 — ja = 1.7 # = 0.07. 



Pour les distances moyennes des noyaux au Soleil 

 nous avons trouvé dans plusieurs comètes pour 1 — [x=l 

 g = 0.03. 



Les particules émises du noyau passent dans la queue 

 dans tous les plans menés par le rayon vecteur, et il 

 est clair qu'un renforcement subit de l'effluve au mo- 

 ment M l9 une éruption, pour une seule force 1 — (/.don- 

 nera dans la queue un anneau clair, plus ou moins épais 

 et plus ou moins incliné vers la ligne syndynamique cor- 

 respondante. 



Si dans l'effluve il y a plusieurs 1 — ■ ja, on aura plu- 

 sieurs anneaux pareils, disposés sur l'arc synchronique 

 du moment M n comme, par exemple, sur. la ligne cd 

 (fig. 1), et ces anneaux formeront un conoïde creux 

 disposé suivant la synchrone. Un autre renforcement su- 

 bit — donnera un autre système pareil d'anneaux, et ain- 

 si de suite. 



Quand il n'y a aucun changement brusque dans la 

 densité des effluves, — les conoïdes et les bandes se dis- 

 posent suivant les courbes syndynamiques. 



