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unie as Bessel and Bredichin have done that g dimini- 

 shed as sin G increases, which would also have the ef- 

 fect of contracting the outlines in the required direc- 

 tion. 



Again, the influence of an atmosphere holding the par- 

 ticles in suspension before being expelled by the solar 

 repulsion, would also conduce to a formation of the head 

 presenting but little divergence in the outline below the 

 nucleus. II will perhaps be possible by an attentive con- 

 sideration of the forme of the envelopes in their diffe- 

 rent stages, to decide between these three conditions». 



Malheureusement les observations ne sont pas encore 

 assez suffisantes pour rendre possible une recherche tel- 

 lement subtile. Il faut ajouter pourtant, que les envelop- 

 pes ne se forment pas des particules suspendues dans 

 l'atmosphère, mais des effluves, provenant du noyau et 

 que l'atmosphère devient pour la plupart dispersée par 

 ces effluves (Ann. VII, 2, 57). 



§ 2. Vitesse initiale des effluves vers le soleil. L'équa- 

 tion (2) du § 1 donne pour y)=0 la valeur de \ qui est 

 la distance entre le noyau et le sommet de la parabole, 

 c'est à dire l'étendue du contour de la tête dans la di- 

 rection vers le soleil; en nommant cette étendue £, l'on 

 aura 



(3) s = ry : 2 (1 — [a) 



d'où l'on peut déterminer la vitesse initiale g. 



Cette formule implique naturellement les mêmes ad- 

 missions qui ont été énumerées dans le § 1; par con- 

 séquent elle n'est pas exacte, mais approximative, et 

 personne n'en a jamais douté (par rapport aux varia- 

 tions de g avec les variations de r voir: Ann. VII, 2, 



p. ei). 



