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Les observations sur la formation et le développement 

 des enveloppes sont encore très insuffisantes pour rem- 

 placer la formule (2) par une formule exacte, et toute 

 épreuve de ce genre aurait été infructueuse. 



Il faut avouer pourtant, que l'approximation de la for- 

 mule (2) est assez passable. Ainsi, p. ex., dans la co- 

 mète de 1744 (voir mon article: Sur les anomalies ap- 

 parentes dans la comète 1744) à l'aide de cette formule 

 nous avons trouvé (pour 1 — (л = 1.7) б/=0.07 ou 

 2000 mètres par seconde; cette valeur s'accorde avec g 

 trouvé pour cette comète par un autre procédé, qui in- 

 dique la voie pour la détermination plus exacte de g, — 

 et pour la comète Donati (queue du même type), pres- 

 que à la même distance du Soleil, J. Schmidt a obtenu 

 de ses observations directes la valeur de g = 2000 m. 

 p. seconde. Cela montre que l'action du milieu et l'ac- 

 tion du noyau sur la matière émise sont assez petites 

 par rapport à la vitesse initiale elle-même. 



La dernière de ces actions (la résultante de l'attrac- 

 tion et de la répulsion du noyau), — vu la petitesse de 

 la sphère d'action du noyau, — est contenue implicitement 

 dans la valeur de g que Ton obtient par le calcul. Et 

 l'atmosphère avec le temps devient pour la plupart dis- 

 persée par les effluves. Après avoir fini mes recherches 

 sur les mouvements des particules de la queue, je re- 

 viendrai naturellement à l'étude un peu plus approfon- 

 die de la tète. 



§ 3. Queues anomales. — a. Rappelons-nous mainte- 

 nant comment j'explique la formation de ces queues, en 

 parlant de la comète de 1862 II (Ann. Ill, 1, pp. 40— 

 41; VII, 2, p. 62): «Ainsi l'action attractive du Soleil 

 sur les particules de la queue anomale était un peu 

 plus grande que l'attraction newtonienne. Je préfère mê- 



