— 274 - 



Попробуешь же подвергнуть критической оцѣнкѣ Том- 

 сонову теорію вихревыхъ атомовъ. 



Припомнимъ сперва иѣкоторыя кинематическія и ди- 

 намическія свойства движенія жидкости, открытыя Гельм- 

 гельцемъ и его предшественниками. 



Изъ кинематическпхъ свойствъ важно для насъ лишь 

 основное. Состоитъ оно въ томъ, что всякое движеніе 

 каждой малой частицы жидкости есть составное изъ 

 трехъ: изъ поступательнаго движенія, изъ вращенія и 

 изъ разсширенія по тремъ взаимно перпеидикулярнымъ 

 направленіямъ. 



Одно, два или даже всѣ три изъ составляющихъ дви- 

 женій могутъ, понятно, отсутствовать, постоянно или 

 временно, какъ во всей разсматриваемоіі массѣ жидко- 

 сти, такъ и въ отдѣльныхъ частяхъ ея. Вся масса жид- 

 кости можетъ имѣть, иапримѣръ, лишь одно поступа- 

 тельное движеніе, a нѣкоторыя отдѣльныя ея части, 

 сверхъ того, — постоянное или временное вращеніе око- 

 ло нѣкоторой оси, или нѣкотораго центра. 



Сдѣдуя Гельмгольцу, движенія жидкости дѣлятъ на 

 два болыпихъ класса: на движенія, при которыхъ имѣ- 

 ютъ мѣсто вращенія частицъ, и на движенія безъ вра- 

 щеній. Движенія перваго рода называются вихревыми. 

 Для движеній втораго рода особаго названія пока еще 

 никѣмъ не предложено. Будемъ называть ихъ неви- 

 хревыми. 



Изъ динамики совершенной капельной жидкости важ- 

 но для насъ слѣдующее предложеніе: въ случаѣ суще- 

 ствованія потенціала силъ тѣ частицы жидкости, на- 

 чальное движеиіе которыхъ было вихревымъ, будутъ 

 имѣть постоянно вихревое движеніе; частицы же не- 

 имѣвшія вначалѣ вихреваго движенія не будутъ имѣть 

 его никогда. 



